Termodynamik för adsorption enligt Gibbs. Termodynamik för adsorptionsprocesser Adsorption av en blandning av gaser på en homogen yta

När det gäller växelverkan mellan två atomer:

U är interaktionsenergin;

U = U + U DRAG.

- Lennard-Jones ekvation , c, b, m = konst

I fall av interaktion av atomer med en fast yta är det nödvändigt att summera alla interaktioner.

x är avståndet till ytan

r - aktionsradien för attraktionskrafterna

dV - volym

n är antalet ytmolekyler

U ADS. är adsorptionsinteraktionsenergin

Vid adsorption förstärks attraktionen. Och i fallet med interaktion av den opolära-opolära typen är adsorptionen övervägande lokaliserad i fördjupningarna.

elektrostatisk interaktion.

Polär adsorbent - opolärt adsorbat

Icke-polär adsorbent - polärt adsorbat

En polär adsorbent är ett polärt adsorbat.

M adsorbatmolekylen representeras som en dipol och adsorbenten som en ledare, i vilken adsorbatmolekylen inducerar en dipol spegelsymmetriskt med avseende på den givna.

X - avstånd till mitten

När du interagerar uppstår potentialen:

, är dipolmomentet.

Potentialen tenderar att ta på maxvärdet, d.v.s. dipoler tenderar att orientera sig vinkelrätt mot ytan.

Eftersom en ökning av temperaturen främjar tillväxten av Brownsk rörelse, leder det till en retardation av adsorptionsprocessen.

Vid elektrostatisk interaktion är adsorbatet övervägande lokaliserat på utsprång.

Grundläggande adsorptionsekvation.

Vid adsorption omfördelas komponenten, vilket gör att den kemiska potentialen förändras. Adsorptionsprocessen kan betraktas som övergången av ytenergi till kemisk energi.

Skiktvolym = 0, sedan den generaliserade ekvationen I och II för termodynamikens lag:

T = const; (1) = (2) =>

För ett tvåkomponentsystem:

,
,

=>

=>
- Gibbs adsorptionsekvation .

För fallet med adsorption av TV. kropp - gas:,

,

- isoterm

- isobar

- isopykne

- isoster

Isoterm, isopycne, isostere är släkt med varandra.

Därför att adsorptionsfunktion

Henry isoterm Langmuir isoterm

Termodynamik. Adsorption.

För kondenserad media:

,
,

- integrerad förändring i Gibbs energi .

P-tryck över en krökt yta, P S-tryck över en plan yta

- adsorptionspotential

Differentiell förändring i entrapi

, Г = konst

- differentiell entropiförändring

- differentiell entalpi för adsorption

- isosterisk adsorptionsvärme

- kondensationsvärme

- nettoadsorptionsvärme

,

Qa är det integrerade adsorptionsvärmet,

Qra är den integrerade nettovärmen för adsorption,

Henrys ekvation

Studiet av adsorption hämmas av ytans inhomogenitet, så de enklaste regelbundenheterna erhålls för homogena ytor.

Låt oss betrakta växelverkan mellan gaser och en fast yta, när en gas övergår från ett jämviktstillstånd i volymen till ett jämviktstillstånd på ytan. Detta fall är analogt med jämvikten mellan gaser i ett gravitationsfält.

,
, =>
-Henrys ekvation

- Fördelningskoefficient

I adsorptionsprocessen sker en förändring i kemiska potentialer.

För bulkfas:

För ytgas:

I ett tillstånd av jämvikt
, dvs.

I Henrys ekvation beror konstanten inte på koncentrationen

Henrys ekvation är giltig i området med låga tryck och koncentrationer. När koncentrationen ökar är två typer av avvikelser från Henrys lag möjliga:

1 - positiva avvikelser, D minskar, A minskar

2 - negativa avvikelser, D - ökar, A - ökar.

Typen av avvikelse bestäms av dominansen av en eller annan typ av adsorbent-adsorbatinteraktion.

Med en stark adhesiv interaktion ökar aktivitetskoefficienterna - en positiv avvikelse. Vid kohesiva interaktioner observeras negativa avvikelser.

monomolekylär adsorption.

Langmuir isoterm.

De enklaste regelbundenheterna erhölls i Henrys teori. Langmuir föreslog en teori enligt vilken adsorption betraktas som en kvasikemisk reaktion. Vart i:

Ytan är energimässigt enhetlig.

Adsorptionen är lokaliserad, varje adsorptionscentrum interagerar med en adsorbatmolekyl.

Adsorbatmolekyler interagerar inte med varandra.

Adsorption är monolager.

- yta, - adsorbat,
- adsorptionskomplex.

, sedan koncentrationen av adsorptionsställen:
,
- begränsa adsorptionen.

, sedan reaktionskonstanten:

- Langmuirs ekvation.

Adsorption kontra koncentration

1)

,

2) område med höga koncentrationer

- begränsande adsorption, bildning av ett monomolekylärt skikt

För Gibbs energi: .

g är entropifaktorn.

I fallet med Henry-isotermen karakteriserar Gibbs-energin övergången av adsorbatet från standardtillståndet i bulken till standardtillståndet på ytan. I fallet med Langmuir-isotermen
kännetecknar graden av affinitet för adsorbenten och adsorbatet.

hittat från van't Hoff isobar.

, Då
, därav
.

- grad av ytfyllnad.

- antalet lediga platser, - antalet upptagna platser.

,

De där. i området med höga koncentrationer är antalet fria ställen omvänt proportionellt mot mängden adsorbat.

Adsorption av en blandning av gaser på en homogen yta.

I detta fall betraktas adsorptionsprocessen som två parallella reaktioner.

(1)

(2)

Adsorption av en blandning av gaser på en inhomogen yta.

Vid en icke-homogen yta bör man inte begränsa sig till medelstora fyllningar.

Som ett resultat av konkurrens är lokalisering av olika adsorbater möjlig på olika typer av platser.

I detta fall förhållandet
.

, är mättnadsångtrycket för adsorbatet.

, är adsorptionsvärmen.

"+" - symbatiskt beroende, "-" - antibatiskt beroende, "H" - ingen korrelation.

"+" - adsorption fortskrider enligt samma mekanism. I de mest energimässigt gynnsamma områdena adsorberas en gas med hög affinitet till ytan övervägande.

"-" - adsorption fortskrider genom olika mekanismer och fram till en viss tidpunkt finns det ingen konkurrens om ytan.

Monomolekylär adsorption realiseras huvudsakligen under den fysiska adsorptionen av gaser vid låga värden sid, såväl som vid vätske/gas-gränsytan.

Polymolekylär adsorption.

BET teori(Brunauer, Emmet, Teller).

I det fall då bildandet av ett monoskikt är otillräckligt för att kompensera för ytenergin, är adsorption polymolekylär och kan betraktas som ett resultat av påtvingad kondensation under inverkan av ytkrafter.

Grundläggande bestämmelser:

När en adsorbatmolekyl träffar den ockuperade platsen bildas en multipel uppsättning.

När du kommer närmare sid Till sid s antalet fria adsorptionsplatser minskar. Inledningsvis ökar antalet platser som upptas av singel, dubbel etc. för att sedan minska. kit.

På sid =sid s adsorption övergår i kondensation.

Det finns inga horisontella interaktioner.

För det första lagret utförs Langmuir-isotermen.

Ytan betraktas som en uppsättning adsorptionsställen. Villkoret för dynamisk jämvikt är giltigt: kondensationshastigheten på fria platser är lika med avdunstningshastigheten från ockuperade.

a är kondensationskoefficienten (fraktionen av molekyler som kondenseras på ytan);

,

Zm är det maximala antalet lediga platser.

- frekvens av vibrationer av atomer i riktning vinkelrät mot ytan.

För det första lagret är de dynamiska jämviktsförhållandena:

, Då

- Langmuirs ekvation.

För det andra lagret kommer att vara sant:

För det i-te lagret:

För enkelhetens skull antas det att a och ν är lika för alla lager utom det första. För alla skikt utom det första är adsorptionsvärmen konstant. För det sista lagret är adsorptionsvärmet lika med kondensationsvärmet. Som ett resultat, ekvationen

(*)

C- konstant,

När det gäller BET-teori, konstanten MED kännetecknar Gibbs energi av ren adsorption. Ekvationen innehåller bara en konstant, och denna ekvation är också mycket viktig för att bestämma adsorbentens specifika yta.

Eftersom värme frigörs som ett resultat av adsorption, utförs bestämningen av specifika ytor vid låga temperaturer.

????????????

Teorins huvudsakliga brist– Försummelse av horisontella interaktioner till förmån för vertikala.

Ekvationen ligger inom intervallet från 0,05 till 0,3.

Var < 0,05 – существенное влияние оказывает неоднородность поверхности.

> 0,3 - interaktionen av adsorbatet - adsorbat påverkar.

Redovisning av adsorbat-adsorbat-interaktioner.

Interaktioner uppträder under adsorption på en opolär yta av grenade molekyler eller molekyler. kan bilda föreningar. I detta fall ändras formen på adsorptionsisotermerna.

A sorbenten är inte polär.

Diagram 1 motsvarar svaga interaktioner adsorbat-adsorbat, starkt adsorbat-adsorbent.

Diagram 2 motsvarar en stark adsorbat-adsorbat-interaktion, en stark adsorbat-adsorbent-interaktion.

Diagram 3 motsvarar en stark adsorbat-adsorbat-interaktion, en svag adsorbat-adsorbent-interaktion.

,

Vid interaktion mellan adsorbatmolekyler är det nödvändigt att ta hänsyn till förändringar i aktivitetskoefficienterna. Och denna ekvation är skriven som:

- Frunkins, Fowlers, Guggenheims ekvation.

kär attraktionskonstanten.

Polans potentiella teori.

Denna teori härleder inte någon typ av adsorptionsisoterm, men gör det möjligt att beräkna isotermer vid en annan temperatur.

Adsorptionär resultatet av attraktionen av adsorbatet till ytan av adsorbenten på grund av adsorptionspotentialens verkan, som inte beror på närvaron av andra molekyler och beror på avståndet mellan ytan och adsorbatmolekylen.

, - adsorptionspotential.

Eftersom ytan är inhomogen ersätts avståndet med adsorptionsvolymen .adsorptionsvolymär volymen innesluten mellan ytan och den punkt som motsvarar det givna värdet .

Adsorptionspotentialär arbetet med att överföra 1 mol av adsorbatet utanför den givna adsorptionsvolymen till en given punkt av adsorptionsvolymen (eller arbetet med att överföra 1 mol mättad ånga av adsorbatet, som är i jämvikt med det flytande adsorbatet i frånvaro av adsorbenten, in i ångfasen i jämvikt med adsorbenten).

Karakteristisk kurva

- adsorptionspotential,

För en given adsorbent och olika adsorbater gäller följande:

För olika typer av adsorbater
,

Var
potentialer för adsorptionsisotermer vid relativa tryck för adsorbat 1 och för adsorbat 2. Detta förhållande är ett konstant värde.

- affinitetskoefficient

Teori om kapillär kondensation.

Förloppet av adsorptionsprocessen beror till stor del på strukturen hos den porösa kroppen.

mikroporösa
Övergångs porös
Makroporös

I fallet med mikroporösa sorbenter överlappar fälten av adsorptionskrafter. När det gäller makroporösa sorbenter fungerar porerna som transportkanaler. Kondensationsprocesserna är mest betydande i transienta porösa kroppar. Kapillärkondensering startar vid vissa värden sid Och när en del av ytenergin redan har kompenserats. En nödvändig förutsättning är att ytan ska vara självbärande. Processen beskrivs Thompson-Kelvins ekvation.

- för vätning är krökningscentrum i gasfas.

Vid kapillärkondensation har adsorptionsisotermen en hysteresform. Den nedre grenen motsvarar adsorptionsprocessen och den övre grenen motsvarar desorptionsprocessen.

Alla typer av porer kan reduceras till tre typer:

konisk	Cylindrisk med en sluten ände	Cylindrisk med två öppna ändar
Processfyllning utförs från botten av poren. Adsorptionsisotermen och desorptionsisotermen sammanfaller i detta fall, eftersom adsorptionsprocessen börjar med en sfär och desorptionsprocessen också börjar med att vissa sfärer försvinner. ↓	Det finns ingen hysteres. Slag framåt och bakåt beskrivs av ekvationen:	Det finns ingen botten någonstans, fyllningen av poren kommer att gå längs cylinderns väggar. - sfär, cylinder: , Isoterm och kommer att ha en hysteresform. ↓

I vätningsförhållanden uppstår kondens vid lägre tryck, vilket är energetiskt gynnsamt. Från desorptionsgrenen erhålls porstorleksfördelningskurvor.

Differentialkurvans maximum förskjuts åt vänster i förhållande till integralens inflexionspunkt. Den totala volymen av små porer är liten, men den har stora ytor. När porstorleken ökar, ökar deras volym som , och området som På grund av detta observeras en förskjutning av differentialkurvans maximum.

Adsorption vid gränssnittet mellan fast och vätska.

När det gäller adsorption vid fast-gas-gränssnittet försummade vi en komponent. I fallet med adsorption vid gränsytan mellan fast och vätska, tränger adsorbatet undan lösningsmedelsmolekyler från ytan av adsorbenten.

,

Den högra ekvationen är:

,

N 1, N 2 - molfraktioner av lösningsmedlet och komponenten, N 1 + N 2 \u003d 1, sedan

, =>
, sedan - adsorptionsekvationen för fasgränsen fast - vätska.

Adsorption (G) > 0 at < 0

Om värdena för komponenten och lösningsmedlet är mycket olika, i detta fall beroendet G från N har ett extremum vid värdet N ~ 0,5.

E om har liknande värden, i detta fall kan tecknet på adsorption ändras. Missbruk G från N korsar x-axeln

Funktion Korsning G(N) med abskissaxeln kallas adsorptionsazeotrop. Detta innebär att de två komponenterna inte kan separeras på denna adsorbent.

Adsorptionsisotermekvation med utbyteskonstant.

Under adsorption vid gränsytan mellan fast och vätska omfördelas komponenterna ständigt mellan ytan av adsorbenten och volymen av lösningen.

- komponenter (- - hänvisar till ytan)

,
,
.

,

Adsorption vid vätske-gas-gränsytan

R Låt oss betrakta förändringen i koncentrationsprofilen när vätske-gasgränsytan korsas. Låt komponent 2 vara flyktig.

Cs är koncentrationen i ytskiktet.

Baserat på definitionen av överskottsadsorption

Om komponenten inte är flyktig, kommer adsorptionsvärdet att skrivas enligt följande:

P
ri

I ekvationen
materiens natur beskrivs av derivatan .

Ytspänningsisotermen kan ha formen 1 eller 2:

1 - ytaktiva ämnen

2 - ytaktiva ämnen

Ytaktivitet g är ämnens förmåga att minska ytspänningen i systemet.

- tjockleken på ytskiktet

C sär koncentrationen av komponenten i ytskiktet

MED– volymkoncentration

För en homolog serie finns en regel:

- Traubeau Duclos härskar

För den homologa serien ser adsorptionsisotermen ut så här:

Vi skriver D istället för A, eftersom adsorptionen är för stor i ytskiktet.

Ytspänningsisoterm:

är ytspänningen för det rena lösningsmedlet.

- fundamental adsorptionsekvation;

- Langmuirs ekvation.

Låt oss lösa dem tillsammans:

- Shishkovskys ekvation.

Bär en konstant för den homologa serien.

A- när man flyttar från en homolog till en annan ökar den med 3-3,5 gånger

1 - område med låga koncentrationer

2 - medelkoncentration

3 - monomolekylärt skikt

Ytaktiva ämnen är amfifila molekyler, dvs. inkluderar en polär grupp och en opolär kolväteradikal.

o är den polära delen av molekylen.

| är den opolära delen av molekylen.

I ett polärt lösningsmedel är ytaktiva molekyler orienterade på ett sådant sätt att den polära delen av molekylen är vänd mot lösningsmedlet, medan den opolära delen trycks in i gasfasen.

I Shishkovskys ekvation
, är den konstant för den homologa serien.

Ytaktiv handling börjar dyka upp med n>5. Vid koncentrationer högre än koncentrationen av det monomolekylära skiktet sker micellisering i ytaktiva lösningar.

Micelle- aggregatet av amfifila ytaktiva molekyler kallas, vars kolväteradikaler bildar kärnan, och de polära grupperna omvandlas till vattenfasen.

Micellmassa - micellmassa.

H
antalet molekyler är antalet aggregation.

Sfäriska miceller

Vid micellisering upprättas en jämvikt i lösningen

CMC är den kritiska micellkoncentrationen.

Eftersom vi anser att micellen är en separat fas:

För den homologiska serien finns en empirisk ekvation:

aär den funktionella gruppens upplösningsenergi.

bär adsorptionspotentialökningen, arbetet med adsorption per metylenenhet.

Närvaron av en kolvätekärna i miceller gör det möjligt för föreningar som är olösliga i vatten att lösas i vattenlösningar av ytaktiva ämnen, detta fenomen kallas solubilisering (det som löser sig är ett solubilisat, ytaktivt ämne är ett solubiliseringsmedel).

Slammet kan vara helt opolärt, kan innehålla både polära och opolära delar och kommer att vara orienterat som en ytaktiv molekyl.

I vilket fall som helst, under solubilisering sker en ökning av micellmassan och aggregationstalet inte bara på grund av inkluderingen av solubilisatet, utan också på grund av en ökning av antalet ytaktiva molekyler som är nödvändiga för att upprätthålla jämviktstillståndet.

Solubilisering är desto effektivare desto lägre molekylvikt har solubilisatet.

~72 mN/m.

~ 33 mN/m.

Effektiviteten hos ytaktiva ämnen beror på storleken på CMC.

2D Ytskiktstryck

→ -krafter av ytspänning.

- tvådimensionellt tryck.

Ytskiktet är en kraft lika med skillnaden mellan ytspänningarna för en lösning av ytaktivt medel och ett rent lösningsmedel, riktad mot en ren yta.

En jämvikt upprättas mellan lösningen och ytskiktet

På
det finns ett område där
linjärt beroende av koncentration.

G [mol/m2].

område som upptas av en mol av ett ämne

Då kommer den tvådimensionella tryckisotermen att ha formen

är den tvådimensionella tryckisotermen.

Missbruk
från S M:

På
- det tvådimensionella trycket ökar kraftigt. På
tvådimensionell är deformerad, vilket orsakar en kraftig tillväxt
.

Filmen på båda sidor som begränsas av samma faser kallas dubbelsidig. I sådana filmer observeras en konstant rörelse av moderluten.

Filmer som är mindre än 5 nm tjocka kallas svarta filmer.

Adsorptionsskikt bör ha två egenskaper: viskositet och lätt rörlighet, flytbarhet och elasticitet.

Marangoni-effekten är självläkande.

Gibbs triangel,
- övertryck.

Filmen sträcks och på grund av att en del av vätskan är borta rusar de ytaktiva medlen in i det fria utrymmet. Gibbs triangel.

Effekt av kroppars adsorptionsstyrka.

Det finns alltid ett adsorptionsskikt på filmytan, för vilket då

Langmuirs ekvation:

till tvådimensionellt tryck

- analog av Shishkovsky-ekvationen

elektrokinetiska fenomen. Dubbelt elektriskt lager (DES).

Helemholtz modell. Gouy-Chapman teori.

1808 flygning

U – formade rör, nedsänkt i det 2 elektroder. Lagen om kommunicerande kärl överträds och det finns en förändring i vätskenivån i röret - elektrokinetiska fenomen.

Kinetiska fenomen:

elektrofores

Elektroosmos

Flöde (flöde) potential

Sedimentationspotential

1 och 2 uppstår när en potentialskillnad appliceras, 3 och 4 orsakar stansningen och sedimenteringen av kolloidala partiklar uppkomsten av en potentialskillnad.

Elektroosmos är rörelsen av ett dispersionsmedium i förhållande till en stationär dispergerad fas under inverkan av en elektrisk ström.

elektrofores är rörelsen av partiklar i den dispergerade fasen i förhållande till ett stationärt dispersionsmedium under inverkan av en elektrisk ström.

P Anledningen till förekomsten av elektrokinetiska fenomen är den rumsliga separationen av laddningar och uppkomsten av ett dubbelt elektriskt lager.

Det elektriska dubbelskiktet är en platt kondensator, en platta är bildad av potentialbestämmande joner, den andra av motinoer. Jonerna är också förorenade när potentialbestämmande samjoner trycks in i huvuddelen av lösningen. Avstånd mellan plattorna . Potentialen faller linjärt, potentialskillnaden
.

En extern potentialskillnad orsakar uppkomsten av en skjuvmodul är ett par krafter per ytenhet som verkar längs ytan av en fast kropp.

Vid jämvikt är skjuvmodulen lika med den viskösa friktionsmodulen (
).

I våra förhållanden
,

- Helemholtz-Smalukovsky ekvation

- linjär hastighetsförskjutning i faser.

Eär det elektriska fältets styrka.

- potentialskillnad mellan plattorna

- elektroforetisk rörlighet [m2/(V*s)].

Helemholtz-modellen tar inte hänsyn till molekylers termiska rörelse. I verkligheten är fördelningen av joner i dubbelskiktet mer komplex.

Gouy och Chapman identifierade följande orsaker till DES:

Övergången av en jon från en fas till en annan när jämvikt är etablerad.

Jonisering av fast fasmaterial.

Komplettering av ytan av joner som finns i dispersionsmediet.

Polarisering från en extern strömkälla.

Det elektriska dubbelskiktet har en suddig eller diffus struktur. Joner tenderar att vara jämnt fördelade i det diffusa skiktet.

Det diffusa skiktet består av motjoner, längden på skiktet bestäms av deras kinetiska energi. Vid en temperatur som tenderar till absoluta nollpunkten är kontrainoer så nära potentialbestämmande joner som möjligt.

Denna teori bygger på två ekvationer:

Boltzmanns ekvation

- arbeta mot krafterna från elektrostatisk interaktion.

är bulkladdningstätheten.

Poissons ekvation

Eftersom DEL-tjockleken är mycket mindre än partikelstorleken, och för en platt DEL, är derivatan med avseende på koordinater Och är avskaffad.

För e y med y<<1 функцию можно разложить в ряд Маклорена:

Vi begränsar oss till två medlemmar i serien, då:

- DEL-tjocklek är det avstånd från vilket DEL-potentialen minskar e en gång.

Ju lägre temperatur, desto mindre . Vid Т→0 – platt DES. Ju högre koncentration, desto mer jag, desto mindre .

"–" betyder att potentialen minskar med avståndet. =>

=>

,
- potentialen minskar exponentiellt.

Potential för ytladdningstäthet:

Ytladdning är en rymdladdning med motsatt tecken, integrerad över avstånd.

=>

Där potentialen minskar med 2,7 gånger -

Dubbla lagerkapacitet

Nackdelen med teorin är att närvaron av Helemholtz-skiktet inte beaktas, d.v.s. tar inte hänsyn till , därav felen vid bestämning av huvudparametrarna. Det förklarar inte heller effekten av joner av olika natur på tjockleken av det elektriska dubbelskiktet.

Sterns teori. Strukturen av en kolloidal micell.

Det elektriska dubbelskiktet består av två delar: tätt och diffust. Ett tätt skikt bildas som ett resultat av interaktionen av potentialbildande joner med specifikt adsorberade. Dessa joner är som regel delvis eller helt uttorkade och kan ha antingen samma eller motsatt laddning till de potentialbestämmande jonerna. Det beror på förhållandet mellan energin för elektrostatisk interaktion
och specifik adsorptionspotential
. Jonerna i det täta lagret är fixerade. Den andra delen av jonerna ligger i det diffusa skiktet, dessa joner är fria och kan röra sig djupt in i lösningen, d.v.s. från ett område med högre koncentration till ett område med lägre koncentration. Den totala laddningstätheten består av två delar.

- Helmholtz lagerladdning

-Diffus lagerladdning

Ytan har ett visst antal adsorptionscentra, som var och en interagerar med en motjon. Konstanten för en sådan kvasikemisk reaktion är:

, Var - molfraktion av motjoner i lösning

Helmholtz distribution

Potentialen minskar linjärt

Gouy potentialdistribution. Det finns inget tätt lager, potentialen minskar exponentiellt från värdet

Sternfördelning.

Till en början är den potentiella minskningen linjär och sedan exponentiellt.

När ett elektriskt fält appliceras vid elektrofores är det inte partikeln i den fasta fasen som rör sig direkt, utan partikeln i den fasta fasen med ett lager av omgivande joner. DES upprepar formen av partikeln i den dispergerade fasen. När en potential appliceras rivs en del av det diffusa lagret av. Brytlinjen kallas glidande gräns.

Potentialen som uppstår vid glidgränsen till följd av att en del av det diffusa skiktet lossnar kallas elektrokinetisk potential(Zeta potential ).

En partikel av en dispergerad fas, med ett lager av motjoner som omger den och ett dubbelt elektriskt lager, kallas micell.

Regler för att skriva kolloidala miceller:

1-1 laddningselektrolyt

T är en partikel av den dispergerade fasen.

AA är gränsen mellan de täta och diffusa delarna.

BB är glidgränsen.

Slirgränsen kan eller kanske inte sammanfaller med linje AA.

pH-värdet vid vilket zetapotentialen är noll kallas isoelektrisk punkt.

CaCl2 + Na2SO4 → CaSO4 ↓ + 2NaCl

1. I överskott av CaCl 2

CaCl 2 ↔ Ca 2+ + 2Cl -

(CaSO 4 m∙nCa 2+ 2( n-x)Cl-) 2 x + x Cl - - rekordmiceller.

CaSO 4 m - aggregat.

CaSO 4 m∙nCa 2+ är kärnan.

CaSO 4 m∙nCa 2+ 2( n-x)Cl - partikel.

2. I överskott av Na 2 SO 4

Na 2 SO 4 ↔2Na + + SO 4 2-

(CaSO4 m∙nSO4 2- 2(n-x)Na+) 2x- 2xNa+ - micell

CaSO 4 m - aggregat.

CaSO 4 m∙nSO 4 2 + är kärnan.

CaS04 m∙nSO4 2-2(n-x)Na+-partikel

Helemholtz-Smoluchowskis ekvation

- linjär hastighet för förskjutning av gränser (vid elektroosmos).

- potentialskillnad på kondensatorplattorna (vid elektroosmos).

- lösningens volymetriska flödeshastighet, Sär cellens tvärsnittsarea.

Eär det elektriska fältets styrka.

(för elektroosmos).

För flödespotentialen:

- potential

- membrantryck

Som regel är värdet av elektroforetiska rörligheter och elektroosmotiska rörligheter mindre än de beräknade. Detta beror på:

Avslappningseffekt (under rörelsen av en partikel av den dispergerade fasen, kränks symmetrin i den joniska atmosfären).

Elektroforetisk bromsning (förekomsten av ytterligare friktion som ett resultat av rörelsen av motjoner).

Förvrängning av strömlinjer vid elektriskt ledande partiklar.

Samband mellan ytspänning och potential. Lippmanns ekvation.

Bildandet av DEL sker spontant på grund av systemets önskan att minska sin ytenergi. I konstanssammanhang T Och sid den generaliserade ekvationen för termodynamikens första och andra lag ser ut så här:

(2)

(3), (1)=(3) =>

=>

- 1:a Lippmann-ekvationen.

är ytladdningstätheten.

- differentiell kapacitans.

- 2:a Lippmann-ekvationen.

MED- kapacitet.

Vi löser den första Lippmann-ekvationen och den fundamentala adsorptionsekvationen:

,

, Då

- Nernsts ekvation

,
,

- ekvationen för den elektrokapillära kurvan (ECC).

I
:
, Men

Katjoniska ytaktiva ämnen (CSAS) reducerar den katodiska grenen av ECC.

Anjoniska ytaktiva ämnen (ASS) reducerar den anodiska grenen av ECC.

Nonjoniska ytaktiva ämnen (NSA) reducerar den mellersta delen av ECC.

Stabilitet av spridda system. Kiltryck.

Dispergerade system kan delas in:

Termodynamiskt instabila system kan vara kinetiskt stabila på grund av övergången till ett metastabilt tillstånd.

Det finns två typer av stabilitet:

Sedimentationsstabilitet (med hänsyn till gravitationen).

Aggregativ stabilitet. (i förhållande till att sticka)

Koaguleringär processen där partiklar klibbar ihop, vilket leder till förlust av aggregativ stabilitet. Koagulering kan orsakas av förändringar i temperatur, pH, omrörning, ultraljud.

Särskilj koagulering:

Reversibel.

Irreversibel.

Koagulationen fortsätter med införandet av elektrolyter.

Koaguleringsregler:

Filma- detta är den del av systemet som ligger mellan två gränssnitt.

upplösande tryck uppstår med en kraftig minskning av filmtjockleken som ett resultat av interaktionen av närmande ytskikt.

«-» - när filmtjockleken minskar, ökar sönderdelningstrycket.

P 0 är trycket i bulkfasen, som är en fortsättning på mellanskiktet.

P 1 är trycket i filmen.

Teori om stabilitet. DLFO (Deryagin, Landau, Fairway, Overbeck).

Enligt DLVO-teorin särskiljs två komponenter i det sönderfallande trycket:

elektrostatisk PE (positiv, det beror på krafterna från elektrostatisk repulsion). Motsvarar en minskning av Gibbs-energin med ökande filmtjocklek.

Molekyl PM (negativ, på grund av attraherande krafters verkan). Det orsakas av komprimeringen av filmen på grund av kemiska ytkrafter, krafternas verkningsradie är tiondels nm med en energi i storleksordningen 400 kJ/mol.

Total interaktionsenergi:

- systemet är aggregerat stabilt

- instabilt system

P positiv komponent.

Ökningen beror på ökningen av potentiell energi under komprimering av tunna filmer. För tjocka filmer kompenseras överskottet av jonenergin och är lika med energiinteraktionen i huvuddelen av dispersionsmediet.

Om
(- film tjocklek, - jonens radie) förtunning av filmen leder till att molekyler och joner med minimal ytenergi försvinner och reduceras i den. Antalet angränsande partiklar minskar, vilket resulterar i att den potentiella energin hos de partiklar som finns kvar i filmen ökar.

DLVO-teorin betraktar interaktionen mellan partiklar som interaktionen mellan plattor.

Partiklar interagerar inte

- Laplace ekvation,
,

För svagt laddade ytor

För mycket laddade ytor:

Den molekylära komponenten är interaktionen mellan två atomer:

~

Interaktion mellan en atom och en yta:

Låt oss ta två rekord:

D För att erhålla den molekylära komponenten är det nödvändigt att summera alla interaktionsenergier för atomerna på den högra och vänstra plattan.

Var
- Hamakers konstant (tar hänsyn till naturen hos interagerande kroppar).

Den där. interaktionsenergin för partiklar i ett system kan uttryckas med hjälp av potentialkurvor.

I är det primära potentiella minimumet. Detta är en zon av irreversibel koagulering, attraktionskrafterna råder.

II - zon av aggregativ stabilitet, frånstötande krafter råder.

III - sekundär potentialminimum (eller flockningszon). Mellan partiklarna i den dispergerade fasen finns ett elektrolytskikt, och partiklarna kan separeras och överföras till zonen med aggregativ stabilitet.

Kurva 1 – systemet är aggregativt stabilt.

Kurva 2 är stabil i zon I, inte stabil i zon II.

Kurva 3 - koagulering inträffade i systemet.

Kurva 4 - vid punkt 4, den totala energin för interaktion U=0,
, motsvarar denna extrema punkt början av snabb koagulering.

Det finns två fall:

1. Ytor är svagt laddade:

U \u003d U E + U M \u003d 0

(1)

2)

(2)

- detta är tjockleken på skiktet som motsvarar början av koaguleringsprocessen.

- för svagt laddade ytor

Sedan

2. För mycket laddade ytor:

(1)

2)

(2)

(3)

,

Låt oss kvadrera (3)

Koagulering:

Vid specifik adsorption kan joner adsorberas i en superekvivalent mängd på ett sådant sätt att ytan kan ändra sin laddning. Ytan laddas om.

I fallet med specifik adsorption kan inte bara joner med motsatta tecken utan även av en jon adsorberas.

Om joner av samma tecken som ytan adsorberas, kommer det inte att finnas en droppe i potentialen i ytskiktet, utan dess tillväxt.

Neutraliseringskoagulering (uppstår med deltagande av svagt laddade partiklar och beror inte bara på laddningen av den koagulerande elektrolyten, utan också på potentialen vid gränsen för de täta och diffusa skikten).

Smoluchowskis teori om snabb koagulation.

Beroende av koagulationshastighet på elektrolytkoncentration.

I – koagulationshastigheten är låg,

II - koagulationshastigheten är praktiskt taget proportionell mot elektrolytkoncentrationen.

III - området för snabb koagulering, hastigheten är praktiskt taget oberoende av koncentrationen.

Nyckelord:

Den initiala solen är monodispers, liknande partiklar har en sfärisk form.

Alla partikelkollisioner är effektiva.

När två primära partiklar kolliderar bildas en sekundär partikel. Sekundär + primär = tertiär. Primär, sekundär, tertiär - mångfald.

När det gäller kemisk kinetik kan koaguleringsprocessen beskrivas med ekvationen:

Lösningen blir ekvationen:

- tid för halvkoagulering. Detta är den tid under vilken antalet solpartiklar minskar med 2 gånger.

,
,

,

När multipliciteten ökar skiftar koagulationskurvornas maximum mot större värden .

Brister:

Antagande om monodispersitet.

Antagandet om effektiviteten av alla kollisioner.

Interaktion mellan polymerer och vätskor och gaser

Processerna för växelverkan mellan polymerer och vätskor med låg molekylvikt spelar en viktig roll i processerna för att bilda färdiga produkter (till exempel fibrer från en lösning), modifiering av materialets egenskaper (plasticering) och även i dessas driftsförhållanden. produkter i olika flytande medier. Interaktionen uttrycks i absorptionen av vätska av polymeren och kallas sorption. Om sorption sker i huvuddelen av polymermaterialet kallas det absorption. Om absorption sker i ytskikten kallas processen adsorption.

Sorption

Mekanismen för adsorption beror på närvaron av ytspänningskrafter vid gränssnitten mellan media (Fig. 5.1) på grund av skillnaden i krafterna för intermolekylär interaktion i dem. Detta leder till ackumulering av överskottsenergi på ytan av ett ämne som tenderar att dra in dess ytmolekyler (molekyler) adsorbent) och svagare interagerande molekyler (molekyler adsorberande) inuti volymen. Mängden adsorption beror till stor del på adsorbentens specifika yta. Numeriskt uttrycks adsorption som antalet mol adsorberat ämne per massaenhet av adsorbenten - x/m.

Studiet av sorption gör det möjligt att få värdefull information om strukturen hos en polymer och graden av packning av dess molekyler.

Vanligtvis beskrivs sorptionsprocesser med hjälp av kurvor för mängden adsorberat ämnes beroende av dess koncentration (eller tryck) i gasfasen vid konstant temperatur (sorptionsisotermer, fig. 5.2.). Här är värdet R/R s är förhållandet mellan adsorbentens ångtryck och elasticiteten hos dess mättade ånga vid en given temperatur.

I området med låga ångtryck är Henrys linjära lag uppfylld:

Var A- mängd adsorberat ämne; en m- begränsning av adsorption proportionell mot den aktiva ytan av adsorbenten; sid- sorbattryck; kär adsorptionskonstanten. På fig. 5.2 fullbordandet av monomolekylär adsorption bestäms av sorptionsisotermens utgång till hyllan inom området för relativa tryck 0,4 ÷ 0,5.

I närvaro av polymolekylär adsorption och kondensation på ytan av en porös adsorbent ( R/R s > 0,6 i fig. 5.2) använd den universella ekvationen

(5.3)

Termodynamik för adsorptionsprocessen

Eftersom den intermolekylära interaktionen av adsorbentmolekyler som regel är mindre intensiv än den hos adsorbenten, fortskrider adsorptionen med en minskning av ytans fria energi (Δ F < 0) и выделением тепла (уменьшением энтальпии ΔH < 0). При равновесии процессов адсорбции и десорбции ΔF= 0. Värdet beräknat under adsorptionen kännetecknar antalet och aktiviteten av grupper på ytan av adsorbenten som kan reagera med absorbenten. Under adsorption minskar också systemets entropi (Δ S < 0), поскольку молекулы абсорбтива ограничивают подвижность молекул полимера, уменьшая возможное число конформаций: ΔS = k ln( W 2 / W 1), där är Boltzmann-konstanten, W 2 och W 1 - termodynamisk sannolikhet för systemets slutliga och initiala tillstånd.

Adsorption sker vid fasgränsen. Därför är det lämpligt att betrakta den termodynamiska beskrivningen av ytfenomen som ett särskilt fall av termodynamiken hos heterogena system.

Ris. 3.4. Gibbs adsorption: 1- tvåfas referenssystem, 2- verkligt tvåfassystem med inhomogen region

Termodynamiken i heterogena system använder additivitetsprincipen, vilket är följande: alla extensiva egenskaper hos ett heterogent system är lika med summan av motsvarande extensiva egenskaper som faserna skulle ha haft innan de kom i kontakt. Låt oss beteckna faserna med α och β (fig. 4). Sedan för ett idealiskt system, så att egenskaperna för faserna nära gränsytan sammanfaller med deras bulkegenskaper, för den interna energin U, volym V, massa (antal mol) n, entropi S efter jämvikt är etablerad i ett heterogent system, relationerna är giltiga:

U = U α + U β, V = V α + V β, n = n α + n β, S = S α + S β

Detta förutsätter att temperaturen och trycket i båda faserna är desamma.

För verkliga heterogena system ger övergångsregionen vid gränssnittet mellan två faser ett ytterligare bidrag till systemets omfattande egenskaper. Om ytfenomen uppstår bör man ta hänsyn till skillnaden mellan de omfattande egenskaperna hos ett verkligt heterogent system och de omfattande egenskaperna hos ett modellsystem där det inte finns några ytfenomen. Ett sådant system kallas ett jämförelsesystem. Jämförelsesystemet har samma intensiva parametrar (T, P, Ci ...) och samma volym V som det verkliga systemet (Fig. 4).

Ur termodynamisk synvinkel förstås adsorptionsvärdet G som överskottsmängden av ämne n s, uttryckt i mol eller gram, som ett riktigt heterogent system har i jämförelse med referenssystemet, relaterat till fasens ytarea separation eller till ytan av adsorbenten A. Det antas att jämförelsesystemet har samma intensiva parametrar (T, P, C i) och samma volym (V = V α + V β) som det verkliga systemet (Fig. 4).

G \u003d (n - n α - n β) / A \u003d n s / A 3.11

Överskott av termodynamiska funktioner för övergångsområdet för ett reellt system (betecknat med index s) kan skrivas som

U s = U - U α - U β , n s = n - n α - n β , S s ​​​​= S - S α - S β etc.

Experimentella mätningar av adsorption ger alltid adsorption exakt som ett överskott av en komponent i ett verkligt system jämfört med det valda referenssystemet. Till exempel, när man adsorberar en gas på en fast adsorbent eller när man adsorberar komponenter på en fast fas, för att hitta adsorptionsvärdena, bestäms förändringen i de initiala koncentrationerna av adsorbatet efter kontakten mellan faserna α och β

n i s = V(Ci o - C i),

Var C i o– initial koncentration av den i:te komponenten, C iär koncentrationen av den i:te komponenten efter upprättandet av jämvikt mellan de sammanhängande faserna. Det antas att volymen Vändras inte. Däremot koncentrationen i-te komponenten C i, erhållen experimentellt, bestäms i volymen V' ovanför gränsytan utan att ta hänsyn till volymen av den inhomogena regionen av övergångsskiktet Va vid gränssnittet där koncentrationen är Cia. På grund av förekomsten av en inhomogen region i ett verkligt system kan systemets totala volym representeras som V = V' + Va. Hela kvantiteten i-te komponenten C i o fördelade mellan dessa två volymer:

V Ci o = V' Ci + V α C i α ,

och antalet mol av komponenten i, adsorberad på gränssnittet, kommer att vara lika med

n i s = (V’C i + V α C i α) – (V’ + V α)C i = V α (Ci α – C i) 3.12

De där. adsorption bestämd experimentellt är ett överskott av den i:te komponenten i volymen Va i jämförelse med mängden av denna komponent i samma volym långt från gränsytan. Denna typ av adsorption kallas Gibbs adsorption. .

V aCi a kallas fullständigt innehåll jag- komponenten i adsorptionsskiktet. I området med mycket låga koncentrationer C i i volym V'ändring V aCi ekvation (3.2) kan försummas och det uppmätta värdet kan beaktas V aCi a fullständigt innehåll jag- komponenten i adsorptionsskiktet, till exempel vid adsorption av gas på en fast adsorbent vid låga tryck.

Kuznetsova E.S. och Buryak A.K. jämförde de termodynamiska egenskaperna hos adsorptionen av aminosyror och deras associerade ämnen. I detta arbete studerades inverkan av strukturen av aminosyror, deras dimerer och associationer med eluentkomponenter på deras adsorption på ytan av kolmaterial. En molekylär-statistisk beräkning av de termodynamiska egenskaperna för adsorption (TXA) för aromatiska aminosyror (fenylalanin, tyrosin), heterocykliska aminosyror (tryptofan) och deras dimerer med trifluorättiksyra (TFA) på ytan av grafiterad termisk kimrök (GTC) har genomförts. De erhållna data jämförs med mönstren för aminosyraretention på poröst grafitkol Hypercarb under förhållanden med omvänd fas högpresterande vätskekromatografi (RP HPLC). Det har visat sig att TCA- och aminosyraretentionsvärdena ökar med ökningen av kolkedjan i dessa föreningar.

Shkolin A.V. och Fomkin A.A. analyserade beteendet hos termodynamiska funktioner (differentiellt molärt isosteriskt adsorptionsvärme, entropi, entalpi och värmekapacitet) hos adsorptionssystemet metan-mikroporös koladsorbent AUK beroende på parametrarna för adsorptionsjämvikt i temperaturintervallet 177.6 upp till 393 K och tryck från 1 Pa till 6 MPa. Att ta hänsyn till inverkan av icke-idealitet hos gasfasen och icke-trögheten hos adsorbenten ledde till uppkomsten av ett temperaturberoende av det isosteriska adsorptionsvärmet, speciellt i området med höga tryck hos adsorbenten. För det studerade systemet påverkas adsorptionssystemets termodynamiska funktioner huvudsakligen av ofullkomligheten i gasfasen. Korrigeringen för icke-trögheten hos adsorbenten i detta intervall av parametrar för adsorptionssystemet är inte mer än 2,5%.

Vid Institutet för allmän och oorganisk kemi vid Vetenskapsakademin i Republiken Uzbekistan Muminov S.Z. I sitt arbete studerade han förändringar i ytegenskaper och porös struktur hos montmorillonit vid ersättning av utbytbara katjoner av mineralet med polyhydroxialuminiumkatjoner. Preliminärt termiskt vakuum har en signifikant effekt på adsorptionsegenskaperna hos pomed avseende på metylalkohol. Enligt serien av CH3-adsorptionsisosterer på dehydratiserat natrium och modifierade montmorilloniter, mätt i ett brett temperaturområde, fastställdes beroendet av adsorptionsvärmen på mängden adsorberat ämne.

N.S. Kazbanov, A.V. Matveeva och O.K. Krasilnikova genomförde en studie av adsorptionen av fenol från vattenlösningar med aktivt kol som FAS, PAH och kolfilt vid temperaturer på 293, 313 och 343K i koncentrationsintervallet 5 - 250 mmol/l. En serie prover av successivt aktivt kol FAS, kännetecknat av en snäv porstorleksfördelning, erhölls genom karbonisering av furfuralbaserade polymerer. PAH är ett mikroporöst polymert aktivt kol. Kolfilt är ett fibröst material baserat på hydratiserade cellulosafibrer. Parametrarna för den porösa strukturen hos adsorbenterna bestämdes från adsorptionsisotermer för kväveånga vid 77 K (ASAP-2020, Micromeritics, USA). Adsorptionen av lösningar studerades med ampullmetoden i en termostat. De utvalda proverna analyserades med spektrofotometri. Analysen av de erhållna isotermerna av vätskefasadsorption utfördes med användning av teorin om volymetrisk fyllning av mikroporer (TOZM) enligt Dubinin-Radushkevich (DR) ekvation.

Effekten av temperatur på sorption från flytande lösningar är tvetydig. Å ena sidan, för mikroporösa adsorbenter, beror penetrationen av molekyler i porer som är jämförbara i storlek med dessa molekyler på den kinetiska energin och ökar följaktligen med temperaturen. Å andra sidan är fysisk adsorption en exoterm process och adsorptionen minskar med temperaturen. Förhållandet mellan dessa faktorer för varje system bestämmer förloppet av temperaturberoendet av adsorption.

Det unika med adsorbent-fenolsystemet är att det har ett omvänt temperaturberoende av adsorptionsisotermer, eftersom med en temperaturökning från 293 till 313 K ökar gränsvärdet för adsorption, vilket uppenbarligen är förknippat med molekylsileffekten: med en ökning av temperaturen kan fenolmolekyler tränga in i smalare porer av kolmaterial. Adsorption sker främst i mikroporer, eftersom adsorbenter har ett litet antal mesoporer. När mikroporstorleken ökar, ökar de begränsande adsorptionsvärdena avsevärt och når 2,9 mmol/g för PAH, 8,5 mmol/g för FAS och 12,7 mmol/g för filt. De resulterande adsorptionsisotermerna beskrivs väl av DD-ekvationen med exponenten lika med 2.