გიბსის ადსორბციის თერმოდინამიკა. ადსორბციული პროცესების თერმოდინამიკა აირების ნარევის ადსორბცია ერთგვაროვან ზედაპირზე

ორ ატომს შორის ურთიერთქმედების შემთხვევაში:

U – ურთიერთქმედების ენერგია;

U = U PRIOR. + U დაბრუნება

- ლენარდ-ჯონსის განტოლება , c, b, m = const

ატომების მყარ ზედაპირთან ურთიერთქმედების შემთხვევაში აუცილებელია ყველა ურთიერთქმედების შეჯამება.

x - მანძილი ზედაპირამდე

r – მიზიდულობის ძალების მოქმედების რადიუსი

dV - მოცულობა

n – ზედაპირული მოლეკულების რაოდენობა

U ADS. - ადსორბციული ურთიერთქმედების ენერგია

ადსორბციის შემთხვევაში, მიზიდულობა იზრდება. ხოლო არაპოლარული-არაპოლარული ურთიერთქმედების შემთხვევაში, ადსორბცია ძირითადად ლოკალიზებულია ჩაღრმავებში.

ელექტროსტატიკური ურთიერთქმედება.

პოლარული ადსორბენტი - არაპოლარული ადსორბატი

არაპოლარული ადსორბენტი - პოლარული ადსორბატი

პოლარული ადსორბენტი - პოლარული ადსორბატი.

მ ადსორბატის მოლეკულა წარმოდგენილია დიპოლის სახით, ხოლო ადსორბენტი წარმოდგენილია როგორც გამტარი, რომელშიც ადსორბატის მოლეკულა იწვევს დიპოლურ სარკეს სიმეტრიულად მოცემულთან მიმართებაში.

X - მანძილი შუამდე

ურთიერთქმედებისას პოტენციალი ჩნდება:

, - დიპოლური მომენტი.

პოტენციალი მიდრეკილია მიიღოს მაქსიმალური მნიშვნელობა, ე.ი. დიპოლები მიდრეკილნი არიან ორიენტირდნენ ზედაპირზე პერპენდიკულურად.

ვინაიდან ტემპერატურის მატება ხელს უწყობს ბრაუნის მოძრაობის ზრდას, ეს იწვევს ადსორბციის პროცესის დათრგუნვას.

ელექტროსტატიკური ურთიერთქმედების შემთხვევაში, ადსორბატი უპირატესად ლოკალიზებულია პროტრუზიებზე.

ფუნდამენტური ადსორბციის განტოლება.

ადსორბციის შემთხვევაში ხდება კომპონენტის გადანაწილება, რაც ნიშნავს ქიმიური პოტენციალის ცვლილებას. ადსორბციის პროცესი შეიძლება ჩაითვალოს, როგორც ზედაპირის ენერგიის ქიმიურ ენერგიად გადასვლა.

ფენის მოცულობა = 0, შემდეგ თერმოდინამიკის I და II კანონების განზოგადებული განტოლება:

T = const; (1) = (2) =>

ორკომპონენტიანი სისტემისთვის:

,
,

=>

=>
- გიბსის ადსორბციის განტოლება .

ტელევიზორის ადსორბციის შემთხვევისთვის. სხეული - გაზი: ,

,

- იზოთერმი

- იზობარი

- იზოპინალური

- იზოსტერი

იზოთერმი, იზოპიკნი, იზოსტერე დაკავშირებულია ერთმანეთთან.

იმიტომ რომ ადსორბციის ფუნქცია

ჰენრი იზოთერმი Langmuir იზოთერმი

თერმოდინამიკა. ადსორბცია.

შედედებული ნივთიერებისთვის:

,
,

- გიბსის ენერგიის განუყოფელი ცვლილება .

P – წნევა მოსახვევ ზედაპირზე, Р S – წნევა ბრტყელ ზედაპირზე

- ადსორბციის პოტენციალი

დიფერენციალური ცვლილება ტრაპიაში

, Г = კონსტ

- დიფერენციალური ენტროპიის ცვლილება

- ადსორბციის დიფერენციალური ენთალპია

- ადსორბციის იზოტერული სითბო

- კონდენსაციის სითბო

- ადსორბციის წმინდა სითბო

,

Qa - ადსორბციის ინტეგრალური სითბო,

Qra - ადსორბციის ინტეგრალური წმინდა სითბო,

ჰენრის განტოლება

ადსორბციის შესწავლა გართულებულია ზედაპირის ჰეტეროგენურობით, ამიტომ უმარტივესი კანონები მიიღება ერთგვაროვანი ზედაპირებისთვის.

განვიხილოთ აირების ურთიერთქმედება მყარ ზედაპირთან, როდესაც გაზი გადადის წონასწორული მდგომარეობიდან მოცულობით წონასწორულ მდგომარეობაში ზედაპირზე. ეს შემთხვევა სიმძიმის ველში აირების წონასწორობის ანალოგია.

,
, =>
-ჰენრის განტოლება

- განაწილების კოეფიციენტი

ადსორბციის პროცესის დროს ხდება ქიმიური პოტენციალის ცვლილება.

ნაყარი ფაზისთვის:

ზედაპირზე გაზისთვის:

წონასწორობის მდგომარეობაში
, ე.ი.

ჰენრის განტოლებაში მუდმივი არ არის დამოკიდებული კონცენტრაციაზე

ჰენრის განტოლება მოქმედებს დაბალი წნევისა და კონცენტრაციის რეგიონში. კონცენტრაციის მატებასთან ერთად შესაძლებელია ჰენრის კანონის 2 ტიპის გადახრები:

1 - დადებითი გადახრები, D მცირდება, A მცირდება

2 - უარყოფითი გადახრები, D - იზრდება, A - იზრდება.

გადახრის ტიპი განისაზღვრება ადსორბენტ-ადსორბატის ურთიერთქმედების ამა თუ იმ ტიპის უპირატესობით.

ძლიერი წებოვანი ურთიერთქმედებით, აქტივობის კოეფიციენტები იზრდება - დადებითი გადახრა. შეკრული ურთიერთქმედების შემთხვევაში შეინიშნება უარყოფითი გადახრები.

მონომოლეკულური ადსორბცია.

ლანგმუირის იზოთერმი.

უმარტივესი ნიმუშები იქნა მიღებული ჰენრის თეორიაში. ლანგმუირმა შემოგვთავაზა თეორია, რომლის მიხედვითაც ადსორბცია განიხილება, როგორც კვაზიქიმიური რეაქცია. სადაც:

ზედაპირი ენერგიულად ერთგვაროვანია.

ადსორბცია ლოკალიზებულია, თითოეული ადსორბციის ცენტრი ურთიერთქმედებს ერთ ადსორბატულ მოლეკულასთან.

ადსორბატის მოლეკულები არ ურთიერთქმედებენ ერთმანეთთან.

მონოფენის ადსორბცია.

- ზედაპირი, - ადსორბირება,
- ადსორბციული კომპლექსი.

შემდეგ ადსორბციის ადგილების კონცენტრაცია:
,
- ადსორბციის შეზღუდვა.

, მაშინ რეაქციის მუდმივია:

- ლანგმუირის განტოლება.

ადსორბციის დამოკიდებულება კონცენტრაციაზე

1)

,

2) მაღალი კონცენტრაციის ფართობი

- ადსორბციის შეზღუდვა, მონომოლეკულური შრის წარმოქმნა

გიბსის ენერგიისთვის: .

g არის ენტროპიის ფაქტორი.

ჰენრის იზოთერმის შემთხვევაში, გიბსის ენერგია ახასიათებს ადსორბატის გადასვლას სტანდარტული მდგომარეობიდან ზედაპირის სტანდარტულ მდგომარეობაში. ლანგმუირის იზოთერმის შემთხვევაში
ახასიათებს ადსორბენტსა და ადსორბატს შორის კავშირის ხარისხს.

ნაპოვნია van't Hoff isobar-დან.

, მაშინ
, აქედან
.

- ზედაპირის შევსების ხარისხი.

- თავისუფალი ადგილების რაოდენობა, - დაკავებული ადგილების რაოდენობა.

,

იმათ. მაღალი კონცენტრაციების რეგიონში, თავისუფალი ადგილების რაოდენობა უკუპროპორციულია ადსორბატის რაოდენობასთან.

აირების ნარევის ადსორბცია ერთგვაროვან ზედაპირზე.

ამ შემთხვევაში, ადსორბციის პროცესი განიხილება, როგორც ორი პარალელური რეაქცია.

(1)

(2)

აირების ნარევის ადსორბცია არაერთგვაროვან ზედაპირზე.

არაერთგვაროვანი ზედაპირის შემთხვევაში არ შეიძლება შემოიფარგლოთ საშუალო შევსებით.

კონკურენციის შედეგად შესაძლებელია სხვადასხვა ადსორბატების ლოკალიზაცია სხვადასხვა ტიპის ადგილებში.

ამ შემთხვევაში ურთიერთობა
.

, - ადსორბატის გაჯერებული ორთქლის წნევა.

, - ადსორბციის სითბო.

"+" - სიმბატური დამოკიდებულება, "-" - ანტიბატური დამოკიდებულება, "N" - არანაირი კორელაცია.

"+" - ადსორბცია მიმდინარეობს იმავე მექანიზმის მიხედვით. ენერგიულად ყველაზე ხელსაყრელ ადგილებში, ზედაპირთან მაღალი მიდრეკილების მქონე გაზი უპირატესად ადსორბირდება.

"-" - ადსორბცია ხდება სხვადასხვა მექანიზმით და დროის გარკვეულ მომენტამდე არ არის კონკურენცია ზედაპირისთვის.

მონომოლეკულური ადსორბცია ძირითადად ხორციელდება აირების ფიზიკური ადსორბციის დროს დაბალი მნიშვნელობებით. გვ, ასევე თხევადი/გაზის ინტერფეისზე.

პოლიმოლეკულური ადსორბცია.

BET თეორია(ბრუნაუერი, ემეტი, თელერი).

იმ შემთხვევაში, როდესაც მონოფენის წარმოქმნა არ არის საკმარისი ზედაპირის ენერგიის კომპენსაციისთვის, ადსორბცია პოლიმოლეკულურია და შეიძლება ჩაითვალოს ზედაპირული ძალების მოქმედების ქვეშ იძულებითი კონდენსაციის შედეგად.

ძირითადი პუნქტები:

როდესაც ადსორბატის მოლეკულა ხვდება დაკავებულ ადგილს, წარმოიქმნება მრავალჯერადი ნაკრები.

რაც უფრო ვუახლოვდებით გვრომ გვ სმცირდება უფასო ადსორბციული ადგილების რაოდენობა. თავდაპირველად მატულობს და შემდეგ მცირდება ერთეულების, დუბლის და ა.შ. კომპლექტებში.

ზე გვ =გვ ს ადსორბცია გადაიქცევა კონდენსაციაში.

ჰორიზონტალური ურთიერთქმედება არ არის.

პირველი ფენისთვის შესრულებულია ლანგმუირის იზოთერმი.

ზედაპირი განიხილება როგორც ადსორბციული ადგილების ერთობლიობა. დინამიური წონასწორობის პირობა მოქმედებს: თავისუფალ ადგილებში კონდენსაციის სიჩქარე უდრის დაკავებული ადგილებიდან აორთქლების სიჩქარეს.

a არის კონდენსაციის კოეფიციენტი (ზედაპირზე შედედებული მოლეკულების ფრაქცია);

,

Zm - უფასო ადგილების მაქსიმალური რაოდენობა.

- ატომური ვიბრაციების სიხშირე ზედაპირის პერპენდიკულარული მიმართულებით.

პირველი ფენისთვის, დინამიური წონასწორობის პირობები:

, მაშინ

- ლანგმუირის განტოლება.

მეორე ფენისთვის ეს იქნება მართალი:

i-ე ფენისთვის:

სიმარტივისთვის, ვარაუდობენ, რომ a და ν ერთი და იგივეა ყველა ფენისთვის პირველის გარდა. ყველა ფენისთვის, გარდა პირველისა, ადსორბციის სითბო მუდმივია. ბოლო ფენისთვის ადსორბციის სითბო უდრის კონდენსაციის სითბოს. შედეგად მიღებული განტოლება

(*)

C- მუდმივი,

BET თეორიის შემთხვევაში, მუდმივი თანახასიათებს გიბსის სუფთა ადსორბციის ენერგიას. განტოლება შეიცავს მხოლოდ ერთ მუდმივობას და ეს განტოლება ასევე ძალიან მნიშვნელოვანია ადსორბენტის კონკრეტული ზედაპირის ფართობის დასადგენად.

ვინაიდან სითბო გამოიყოფა ადსორბციის შედეგად, ზედაპირის სპეციფიკური არეები განისაზღვრება დაბალ ტემპერატურაზე.

????????????

თეორიის მთავარი ნაკლი- ჰორიზონტალური ურთიერთქმედებების უგულებელყოფა ვერტიკალურის სასარგებლოდ.

განტოლება მოქმედებს დიაპაზონში 0.05-დან 0.3-მდე.

სად < 0,05 – существенное влияние оказывает неоднородность поверхности.

> 0.3 – გავლენას ახდენს ადსორბატი-ადსორბატის ურთიერთქმედება.

ადსორბატ-ადსორბატის ურთიერთქმედების აღრიცხვა.

ურთიერთქმედება ხდება მაშინ, როდესაც განშტოებული მოლეკულები ან მოლეკულები ადსორბირდება არაპოლარულ ზედაპირზე. შეუძლია თანამოაზრეების ჩამოყალიბება. ამ შემთხვევაში იცვლება ადსორბციული იზოთერმების ფორმა.

ა ადსორბენტი არ არის პოლარული.

გრაფიკი 1 შეესაბამება სუსტ ადსორბატ-ადსორბატულ ურთიერთქმედებებს და ძლიერ ადსორბატ-ადსორბენტურ ურთიერთქმედებებს.

გრაფიკი 2 შეესაბამება ძლიერ ადსორბატ-ადსორბატს და ძლიერ ადსორბატ-ადსორბენტურ ურთიერთქმედებებს.

გრაფიკი 3 შეესაბამება ძლიერ ადსორბატ-ადსორბატულ ურთიერთქმედებას და სუსტ ადსორბატ-ადსორბენტურ ურთიერთქმედებას.

,

ადსორბატულ მოლეკულებს შორის ურთიერთქმედების შემთხვევაში აუცილებელია აქტივობის კოეფიციენტების ცვლილებების გათვალისწინება. და ეს განტოლება იწერება ასე:

- ფრუნკინის, ფაულერის, გუგენჰაიმის განტოლება.

კ- მიზიდულობის მუდმივი.

პოლიანის პოტენციური თეორია.

ეს თეორია არ გამოიმუშავებს რაიმე ტიპის ადსორბციის იზოთერმს, მაგრამ შესაძლებელს ხდის იზოთერმების გამოთვლას სხვადასხვა ტემპერატურაზე.

ადსორბცია- ეს არის ადსორბატის მიზიდვის შედეგი ადსორბციის ზედაპირზე ადსორბციის პოტენციალის მოქმედების გამო, რომელიც არ არის დამოკიდებული სხვა მოლეკულების არსებობაზე და დამოკიდებულია ზედაპირსა და ადსორბატულ მოლეკულას შორის მანძილზე.

, - ადსორბციის პოტენციალი.

ვინაიდან ზედაპირი არაერთგვაროვანია, მანძილი იცვლება ადსორბციის მოცულობით .ადსორბციის მოცულობაარის მოცულობა, რომელიც ჩასმულია ზედაპირსა და მოცემულ მნიშვნელობის შესაბამის წერტილს შორის .

ადსორბციის პოტენციალიარის 1 მოლი ადსორბატის გადატანის სამუშაო მოცემული ადსორბციული მოცულობის გარეთ ადსორბციის მოცულობის მოცემულ წერტილში (ან ადსორბატის 1 მოლი გაჯერებული ორთქლის გადატანის სამუშაო, რომელიც წონასწორობაშია თხევად ადსორბატთან ადსორბენტის არარსებობის შემთხვევაში. ორთქლის ფაზაში ადსორბენტთან წონასწორობაში).

დამახასიათებელი მრუდი

- ადსორბციის პოტენციალი,

მოცემული ადსორბენტისთვის და სხვადასხვა ადსორბატებისთვის, მართალია შემდეგი:

სხვადასხვა ტიპის ადსორბატებისთვის
,

სად
ადსორბციული იზოთერმების პოტენციალი შედარებითი წნევის დროს ადსორბატისთვის 1 და ადსორბატისთვის 2. ეს თანაფარდობა არის მუდმივი მნიშვნელობა.

- აფინურობის კოეფიციენტი

კაპილარული კონდენსაციის თეორია.

ადსორბციის პროცესის მიმდინარეობა დიდწილად დამოკიდებულია ფოროვანი სხეულის სტრუქტურაზე.

მიკროფოროვანი
გარდამავალი ფოროვანი
მაკროფოროვანი

მიკროფოროვანი სორბენტების შემთხვევაში ადსორბციული ძალების ველები ერთმანეთს ემთხვევა. მაკროფოროვანი სორბენტების შემთხვევაში ფორები მოქმედებს როგორც სატრანსპორტო არხები. კონდენსაციის პროცესები ყველაზე მნიშვნელოვანია გარდამავალ ფოროვან სხეულებში. კაპილარული კონდენსაცია იწყება გარკვეული მნიშვნელობებით გვდა , როცა ზედაპირის ენერგიის ნაწილი უკვე კომპენსირებულია. აუცილებელი პირობაა, რომ ზედაპირი თვითდასველებული იყოს. პროცესი აღწერილია ტომპსონ-კელვინის განტოლება.

- დამსველების შემთხვევაში, გამრუდების ცენტრი გაზის ფაზაშია.

კაპილარული კონდენსაციის შემთხვევაში ადსორბციის იზოთერმას აქვს ისტერიული ფორმა. ქვედა ტოტი შეესაბამება ადსორბციის პროცესს, ხოლო ზედა ტოტი - დეზორბციის პროცესს.

ყველა ტიპის ფორები შეიძლება შემცირდეს სამ ტიპად:

კონუსური	ცილინდრული ერთი დახურული ბოლოთი	ცილინდრული ორი ღია ბოლოებით
პროცესის შევსება ხორციელდება ფორების ქვედა მხრიდან. ადსორბციის იზოთერმი და დეზორბციის იზოთერმი ამ შემთხვევაში ემთხვევა ერთმანეთს, ვინაიდან ადსორბციის პროცესი იწყება სფეროდან და დეზორბციის პროცესიც იწყება ზოგიერთი სფეროს გაქრობით. ↓	არ არის ისტერეზი. წინ და საპირისპირო ინსულტი აღწერილია განტოლებით:	ფსკერი არსად არ არის, ფორების შევსება ცილინდრის კედლებზე წავა. - სფერო, ცილინდრი: , იზოთერმს ექნება ისტერიული გარეგნობა. ↓

IN ტენიანობის პირობებში კონდენსაცია ხდება დაბალ წნევაზე, რაც ენერგიულად ხელსაყრელია. დეზორბციის ტოტიდან მიღებულია ფორების ზომის განაწილების მრუდები.

დიფერენციალური მრუდის მაქსიმუმი გადაინაცვლებს მარცხნივ ინტეგრალური მრუდის დახრის წერტილის მიმართ. მცირე ფორების საერთო მოცულობა მცირეა, მაგრამ აქვს დიდი ზედაპირი. პორების ზომის გაზრდით, მათი მოცულობა იზრდება როგორც , და ტერიტორია მსგავსია , ამის გამო შეინიშნება დიფერენციალური მრუდის მაქსიმუმის ცვლა.

ადსორბცია მყარი-თხევადი ინტერფეისით.

მყარი აირის ინტერფეისზე ადსორბციის შემთხვევაში, ჩვენ უგულებელვყავით ერთი კომპონენტი. მყარი-თხევადი ინტერფეისზე ადსორბციის შემთხვევაში, ადსორბატი ანაცვლებს გამხსნელის მოლეკულებს ადსორბენტის ზედაპირიდან.

,

განტოლება სწორია:

,

N 1, N 2 – გამხსნელის და კომპონენტის მოლური ფრაქციები, N 1 + N 2 = 1, შემდეგ

, =>
, მაშინ არის ადსორბციის განტოლება მყარი-თხევადი ინტერფეისისთვის.

ადსორბცია (G) > 0 at < 0

თუ ღირებულებები რადგან კომპონენტი და გამხსნელი ძალიან განსხვავებულია, ამ შემთხვევაში დამოკიდებულება გსაწყისი ნაქვს ექსტრემუმი ღირებულებაზე ნ ~ 0,5.

ე თუ აქვს ახლო მნიშვნელობები, ამ შემთხვევაში შეიძლება შეიცვალოს ადსორბციის ნიშანი. დამოკიდებულება გსაწყისი ნკვეთს x-ღერძს

ფუნქცია გადაკვეთის წერტილი გ(ნ) x-ღერძით ეწოდება ადსორბციული აზეოტროპი. ეს ნიშნავს, რომ ორი კომპონენტის გამოყოფა შეუძლებელია მოცემულ ადსორბენტზე.

ადსორბციის იზოთერმის განტოლება გაცვლის მუდმივთან.

მყარი-თხევადი ინტერფეისზე ადსორბციის დროს, კომპონენტების მუდმივი გადანაწილება ხდება ადსორბენტის ზედაპირსა და ხსნარის მოცულობას შორის.

- კომპონენტები (- - ეხება ზედაპირს)

,
,
.

,

ადსორბცია თხევადი აირის ინტერფეისზე

რ განვიხილოთ კონცენტრაციის პროფილის ცვლილება თხევადი აირის ინტერფეისის გადაკვეთისას. დაე, კომპონენტი 2 იყოს არასტაბილური.

Cs – კონცენტრაცია ზედაპირულ ფენაში.

ჭარბი ადსორბციის განმარტებაზე დაყრდნობით

თუ კომპონენტი არ არის არასტაბილური, მაშინ ადსორბციის მნიშვნელობა ჩაიწერება შემდეგნაირად:

პ
რი

ეკვ.
ნივთიერების ბუნება აღწერილია მისი წარმოებულით .

ზედაპირული დაძაბულობის იზოთერმი შეიძლება იყოს 1 ან 2 ფორმის:

1 - ზედაპირულად აქტიური ნივთიერებები

2 - ზედაპირულად აქტიური ნივთიერებები

ზედაპირული აქტივობა g არის ნივთიერებების უნარი, შეამცირონ ზედაპირული დაძაბულობა სისტემაში.

- ზედაპირის ფენის სისქე

C ს- კომპონენტის კონცენტრაცია ზედაპირულ ფენაში

თან- მოცულობის კონცენტრაცია

ჰომოლოგიური სერიებისთვის არსებობს წესი:

- ტრაუბო დუკლოს წესი

ჰომოლოგიური სერიებისთვის, ადსორბციის იზოთერმი ასე გამოიყურება:

A-ს ნაცვლად ვწერთ G, რადგან ადსორბცია გადაჭარბებულია ზედაპირულ ფენაში.

ზედაპირული დაძაბულობის იზოთერმი:

- სუფთა გამხსნელის ზედაპირული დაძაბულობა.

- ფუნდამენტური ადსორბციის განტოლება;

- ლანგმუირის განტოლება.

ერთად მოვაგვაროთ ისინი:

- შიშკოვსკის განტოლება.

ბ– მუდმივი ჰომოლოგიური სერიებისთვის.

ა- ერთი ჰომოლოგიდან მეორეზე გადასვლისას იზრდება 3-3,5-ჯერ

1 - დაბალი კონცენტრაციის ფართობი

2 – საშუალო კონცენტრაცია

3 – მონომოლეკულური ფენა

სურფაქტანტები დიფილური მოლეკულებია, ე.ი. მოიცავს პოლარულ ჯგუფს და არაპოლარული ნახშირწყალბადის რადიკალს.

o არის მოლეკულის პოლარული ნაწილი.

| - მოლეკულის არაპოლარული ნაწილი.

პოლარულ გამხსნელებში ზედაპირულად აქტიური ნივთიერების მოლეკულები ისეა ორიენტირებული, რომ მოლეკულის პოლარული ნაწილი გამხსნელისკენ არის მიმართული, ხოლო არაპოლარული ნაწილი გადადის გაზის ფაზაში.

შიშკოვსკის განტოლებაში
, ის მუდმივია ჰომოლოგიური სერიებისთვის.

სურფაქტანტის ეფექტი იწყება ნ>5. მონომოლეკულური შრის კონცენტრაციაზე მაღალი კონცენტრაციების დროს მიცელიზაცია ხდება ზედაპირულად აქტიური ხსნარებში.

მიცელი– ეწოდება ამფიფილური სურფაქტანტის მოლეკულების აგრეგატს, რომლის ნახშირწყალბადების რადიკალები ქმნიან ბირთვს, ხოლო პოლარული ჯგუფები გადაიქცევა წყალ ფაზაში.

მიცელური მასა – მიცელური მასა.

ჰ
მოლეკულების რაოდენობა – აგრეგაციის ნომერი.

სფერული მიცელები

მიცელიზაციის შემთხვევაში ხსნარში წონასწორობა მყარდება

CMC - მიცელის წარმოქმნის კრიტიკული კონცენტრაცია.

ვინაიდან მიცელას ცალკე ფაზად მივიჩნევთ:

ჰომოლოგიური სერიებისთვის არის ემპირიული განტოლება:

ა- ფუნქციური ჯგუფის დაშლის ენერგია.

ბ– ადსორბციული პოტენციალის ზრდა, ადსორბციული სამუშაო მეთილენის ერთეულზე.

მიცელებში ნახშირწყალბადის ბირთვის არსებობა ქმნის წყალში უხსნადი ნაერთების დაშლის შესაძლებლობას ზედაპირულად აქტიური ნივთიერებების წყალხსნარებში; ამ ფენომენს ეწოდება ხსნადი (რაც იხსნება არის ხსნადი, ზედაპირულად აქტიური ნივთიერება არის გამხსნელი).

ტალახი შეიძლება იყოს სრულიად არაპოლარული, შეიძლება შეიცავდეს როგორც პოლარულ, ასევე არაპოლარულ ნაწილებს და იყოს ორიენტირებული როგორც ზედაპირულად აქტიური ნივთიერების მოლეკულა.

ნებისმიერ შემთხვევაში, ხსნადიზაციის დროს ხდება მიცელარული მასის და აგრეგაციის რაოდენობის ზრდა არა მხოლოდ ხსნადიზატის შეყვანის გამო, არამედ სურფაქტანტის მოლეკულების რაოდენობის ზრდის გამო, რომელიც აუცილებელია წონასწორული მდგომარეობის შესანარჩუნებლად.

ხსნადიზაცია უფრო ეფექტურია, რაც უფრო დაბალია ხსნარის მოლეკულური წონა.

~ 72 მნ\მ.

~ 33 მნ\მ.

სურფაქტანტების ეფექტურობა დამოკიდებულია CMC მნიშვნელობაზე.

2D ზედაპირული ფენის წნევა

→ -ზედაპირის დაძაბულობის ძალები.

- ორგანზომილებიანი წნევა.

ზედაპირული ფენა არის ძალა, რომელიც ტოლია ზედაპირული დაძაბულობის განსხვავებას ზედაპირული ხსნარისა და სუფთა გამხსნელის მიმართ, მიმართული სუფთა ზედაპირისკენ.

წონასწორობა დამყარებულია ხსნარსა და ზედაპირულ ფენას შორის

ზე
არის ტერიტორია, სადაც
ხაზოვანი დამოკიდებულია კონცენტრაციაზე.

გ [მოლ/მ2].

- ფართობი, რომელსაც უკავია ნივთიერების ერთი მოლი

მაშინ ორგანზომილებიანი წნევის იზოთერმა ექნება ფორმა

- ორგანზომილებიანი წნევის იზოთერმი.

დამოკიდებულება
S M-დან:

ზე
- ორგანზომილებიანი წნევა მკვეთრად იზრდება. ზე
ორგანზომილებიანი დეფორმირებულია, რაც იწვევს უეცარ ზრდას
.

ორივე მხრიდან იდენტური ფაზებით შემოსაზღვრულ ფილმს ორმხრივი ეწოდება. ასეთ ფილმებში შეინიშნება დედა ლიქიორის მუდმივი მოძრაობა.

5 ნმ-ზე ნაკლები სისქის ფილმებს შავი ფილმები ეწოდება.

ადსორბციულ ფენებს უნდა ჰქონდეს ორი მახასიათებელი: სიბლანტე და მარტივი მობილურობა, სითხე და ელასტიურობა.

მარანგონის ეფექტი თვითგანკურნებადია.

გიბსის სამკუთხედი,
- ზედმეტი წნევა.

ფილმი გადაჭიმულია და იმის გამო, რომ სითხის ნაწილი დარჩა, ზედაპირულად აქტიური ნივთიერებები მიედინება თავისუფალ სივრცეში. გიბსის სამკუთხედი.

სხეულების ადსორბციის სიძლიერის ეფექტი.

ფილმის ზედაპირზე ყოველთვის არის ადსორბციული ფენა, რისთვისაც შემდეგ

ლანგმუირის განტოლება:

ორგანზომილებიან წნევაში

- შიშკოვსკის განტოლების ანალოგი

ელექტროკინეტიკური ფენომენები. ელექტრო ორმაგი ფენა (EDL).

გელემჰოლცის მოდელი. გუი-ჩეპმენის თეორია.

1808 ფრენა

უ – ფორმის მილი, ჩაყარეთ მასში 2 ელექტროდი. დარღვეულია კომუნიკაციის გემების კანონი და ხდება მილში სითხის დონის ცვლილება - ელექტროკინეტიკური მოვლენები.

კინეტიკური ფენომენები:

ელექტროფორეზი

ელექტროოსმოზი

ნაკადის (ნაკადის) პოტენციალი

დალექვის პოტენციალი

1 და 2 წარმოიქმნება პოტენციური სხვაობის გამოყენებისას; 3 და 4, კოლოიდური ნაწილაკების დარტყმა და დალექვა იწვევს პოტენციური სხვაობის გაჩენას.

ელექტროოსმოზი არის დისპერსიული გარემოს მოძრაობა სტაციონარული დისპერსიული ფაზის მიმართ ელექტრული დენის გავლენის ქვეშ.

ელექტროფორეზი - ეს არის დისპერსიული ფაზის ნაწილაკების მოძრაობა სტაციონარულ დისპერსიულ გარემოსთან მიმართებაში ელექტრული დენის გავლენის ქვეშ.

პ ელექტროკინეტიკური ფენომენების წარმოქმნის მიზეზი არის მუხტების სივრცითი გამოყოფა და ორმაგი ელექტრული ფენის გამოჩენა.

ელექტრული ორმაგი ფენა არის ბრტყელი კონდენსატორი, ერთი ფირფიტა წარმოიქმნება პოტენციალის განმსაზღვრელი იონებით, მეორე კი კონტრ-იონებით. იონები დაბინძურებულია ისევე, როგორც პოტენციალის განმსაზღვრელი კო-იონები იხსნება ხსნარის მოცულობაში. მანძილი ფირფიტებს შორის . პოტენციალი წრფივად ეცემა, პოტენციური განსხვავება
.

გარე პოტენციური განსხვავება იწვევს ათვლის მოდულის გამოჩენას არის ძალების წყვილი ერთეულ ფართობზე, რომელიც მოქმედებს მყარი სხეულის ზედაპირის გასწვრივ.

წონასწორობაში ათვლის მოდული უდრის ბლანტი ხახუნის მოდულს (
).

ჩვენს პირობებში
,

- გელემჰოლც-სმალუკოვსკის განტოლება

- ფაზის გადაადგილების ხაზოვანი სიჩქარე.

ე- ელექტრული ველის სიძლიერე.

- პოტენციური განსხვავება ფირფიტებს შორის

- ელექტროფორეზული მობილურობა [მ 2 /(V*s)].

ჰელემჰოლცის მოდელი არ ითვალისწინებს მოლეკულების თერმულ მოძრაობას. სინამდვილეში, იონების განაწილება ორ ფენაში უფრო რთულია.

გუიმ და ჩეპმენმა დაადგინეს DES-ის შემდეგი მიზეზები:

იონის გადასვლა ერთი ფაზიდან მეორეზე, როდესაც წონასწორობა დამყარებულია.

მყარი ფაზის ნივთიერების იონიზაცია.

ზედაპირის დასრულება დისპერსიულ გარემოში არსებული იონებით.

პოლარიზაცია გარე დენის წყაროდან.

ელექტრო ორმაგ ფენას აქვს ბუნდოვანი ან დიფუზური სტრუქტურა. იონები, როგორც წესი, თანაბრად ნაწილდება დიფუზურ ფენაში.

დიფუზური ფენა შედგება კონტრინონებისგან, ფენის სიგრძე განისაზღვრება მათი კინეტიკური ენერგიით. ტემპერატურაზე, რომელიც უახლოვდება აბსოლუტურ ნულს, კონტრ-იონები მაქსიმალურად ახლოს არიან პოტენციალის განმსაზღვრელ იოებთან.

დანიას თეორია ემყარება ორ განტოლებას:

ბოლცმანის განტოლება

- მუშაობა ელექტროსტატიკური ურთიერთქმედების ძალების წინააღმდეგ.

- მოცულობითი მუხტის სიმკვრივე.

პუასონის განტოლება

ვინაიდან EDL სისქე გაცილებით მცირეა ვიდრე ნაწილაკების ზომა და ბრტყელი EDL წარმოებული კოორდინატებთან მიმართებაში და გაუქმებულია.

იყიდება e y at y<<1 функцию можно разложить в ряд Маклорена:

მოდით შემოვიფარგლოთ სერიის ორი ტერმინით, შემდეგ:

- DEL სისქე არის მანძილი, რომლის დროსაც მცირდება DEL პოტენციალი ეერთხელ.

რაც უფრო დაბალია ტემპერატურა, მით ნაკლებია . T→0-ზე – ბინა DEL. რაც უფრო მაღალია კონცენტრაცია, მით მეტი მე, მით ნაკლები .

„–“ ნიშნავს, რომ პოტენციალი მცირდება მანძილის მატებასთან ერთად. =>

=>

,
- პოტენციალი ექსპონენტურად მცირდება.

ზედაპირული მუხტის სიმკვრივის პოტენციალი:

ზედაპირული მუხტი არის მოცულობითი მუხტი საპირისპირო ნიშნით, ინტეგრირებული მანძილზე.

=>

სადაც პოტენციალი მცირდება 2,7-ჯერ -

ორმაგი ფენის ტევადობა

თეორიის მინუსი არის ის, რომ არ არის გათვალისწინებული ჰელემჰოლცის ფენის არსებობა, ე.ი. არ ითვალისწინებს , აქედან გამომდინარე, შეცდომები ძირითადი პარამეტრების განსაზღვრისას. ის ასევე არ ხსნის სხვადასხვა ხასიათის იონების გავლენას ელექტრული ორმაგი ფენის სისქეზე.

შტერნის თეორია. კოლოიდური მიკელის სტრუქტურა.

ელექტრული ორმაგი ფენა შედგება ორი ნაწილისაგან: მკვრივი და დიფუზური. მკვრივი ფენა წარმოიქმნება პოტენციალის წარმომქმნელი იონების სპეციალურად ადსორბირებულებთან ურთიერთქმედების შედეგად. ეს იონები, როგორც წესი, ნაწილობრივ ან მთლიანად დეჰიდრატირებულია და შეიძლება ჰქონდეთ იგივე ან საპირისპირო მუხტი პოტენციალის განმსაზღვრელი იონების მიმართ. ეს დამოკიდებულია ელექტროსტატიკური ურთიერთქმედების ენერგიის თანაფარდობაზე
და სპეციფიკური ადსორბციის პოტენციალი
. მკვრივი ფენის იონები ფიქსირდება. იონების მეორე ნაწილი განლაგებულია დიფუზურ შრეში, ეს იონები თავისუფალია და შეუძლიათ ღრმად გადაადგილება ხსნარში, ე.ი. უფრო მაღალი კონცენტრაციის ზონიდან უფრო დაბალი კონცენტრაციის ზონამდე. დატენვის მთლიანი სიმკვრივე შედგება ორი ნაწილისგან.

-ჰელმჰოლცის ფენის მუხტი

- დიფუზური ფენის დამუხტვა

ზედაპირს აქვს ადსორბციული ცენტრების გარკვეული რაოდენობა, რომელთაგან თითოეული ურთიერთქმედებს ერთ კონტრაიონთან. ასეთი კვაზიქიმიური რეაქციის მუდმივი ტოლია:

, სად - კონტრიონების მოლური ფრაქცია ხსნარში

ჰელმჰოლცის განაწილება

პოტენციალი წრფივად მცირდება

გუის პოტენციალის განაწილება. არ არის მკვრივი ფენა, პოტენციალი მნიშვნელობიდან ექსპონენციალურად მცირდება

Stern განაწილება.

თავდაპირველად, პოტენციალის შემცირება არის წრფივი და შემდეგ ექსპონენციალური.

როდესაც ელექტროფორეზის შემთხვევაში გამოიყენება ელექტრული ველი, პირდაპირ მოძრაობს არა მყარი ფაზის ნაწილაკი, არამედ მყარი ფაზის ნაწილაკი მის გარშემო მდებარე იონების ფენით. DES იმეორებს გაფანტული ფაზის ნაწილაკების ფორმას. პოტენციალის გამოყენებისას დიფუზური ფენის ნაწილი იშლება. შესვენების ხაზი ეწოდება მოცურების საზღვარი.

დიფუზური ფენის ნაწილის გამოყოფის შედეგად მოცურების საზღვარზე წარმოქმნილ პოტენციალს ე.წ. ელექტროკინეტიკური პოტენციალი(ზეტა პოტენციალი ).

დისპერსიული ფაზის ნაწილაკს კონტრიონების მიმდებარე ფენით და ორმაგი ელექტრული ფენით ეწოდება მიცელი.

კოლოიდური მიცელების დაწერის წესები:

1-1 დამტენი ელექტროლიტი

T - დისპერსიული ფაზის ნაწილაკი.

AA არის საზღვარი მკვრივ და დიფუზურ ნაწილებს შორის.

BB - მოცურების საზღვარი.

მოცურების საზღვარი შეიძლება ემთხვეოდეს ან არ ემთხვეოდეს AA ხაზს.

pH მნიშვნელობა, რომლის დროსაც ზეტა პოტენციალი ნულის ტოლია, ეწოდება იზოელექტრული წერტილი.

CaCl 2 + Na 2 SO 4 → CaSO 4 ↓ + 2 NaCl

1. ჭარბი CaCl 2

CaCl 2 ↔ Ca 2+ + 2Cl -

(CaSO 4 m∙nCa 2+ 2( n - x)Cl - ) 2 x + x Cl - - მიცელის აღნიშვნა.

CaSO 4 მ – აგრეგატი.

CaSO 4 m∙nCa 2+ – ბირთვი.

CaSO 4 m∙nCa 2+ 2( n - x)Cl - - ნაწილაკი.

2. ჭარბი Na 2 SO 4

Na 2 SO 4 ↔2Na + + SO 4 2-

(CaSO 4 m∙nSO 4 2- 2(n-x)Na + ) 2x- 2xNa + - მიცელი

CaSO 4 მ – აგრეგატი.

CaSO 4 m∙nSO 4 2 + – ბირთვი.

CaSO 4 m∙nSO 4 2- 2(n-x)Na + - ნაწილაკი

გელემჰოლც-სმოლუჩოვსკის განტოლება

- საზღვრის გადაადგილების წრფივი სიჩქარე (ელექტროოსმოზში).

- პოტენციური განსხვავება კონდენსატორის ფირფიტებს შორის (ელექტროოსმოზში).

- ხსნარის მოცულობითი ნაკადის სიჩქარე, ს- უჯრედის განივი ფართობი.

ე- ელექტრული ველის სიძლიერე.

(ელექტროოსმოზისთვის).

ნაკადის პოტენციალისათვის:

- პოტენციალი

- ზეწოლა მემბრანაზე

როგორც წესი, ელექტროფორეზული და ელექტროოსმოსური მობილურობების მნიშვნელობები ნაკლებია, ვიდრე გამოთვლილი. ეს ხდება იმის გამო, რომ:

რელაქსაციის ეფექტი (როდესაც დისპერსიული ფაზის ნაწილაკი მოძრაობს, ირღვევა იონური ატმოსფეროს სიმეტრია).

ელექტროფორეზული დათრგუნვა (დამატებითი ხახუნის წარმოქმნა კონტრიონების მოძრაობის შედეგად).

დენის ხაზების დამახინჯება ელექტროგამტარ ნაწილაკების შემთხვევაში.

ზედაპირულ დაძაბულობასა და პოტენციალს შორის კავშირი. ლიპმანის განტოლება.

EDL-ის წარმოქმნა ხდება სპონტანურად, სისტემის სურვილის გამო, შეამციროს მისი ზედაპირის ენერგია. მუდმივ პირობებში თდა გვთერმოდინამიკის პირველი და მეორე კანონების განზოგადებული განტოლება ასე გამოიყურება:

(2)

(3), (1)=(3) =>

=>

- 1 ლიპმანის განტოლება.

- ზედაპირული მუხტის სიმკვრივე.

- დიფერენციალური ტევადობა.

- ლიპმანის მე-2 განტოლება.

თან- ტევადობა.

მოდით ამოხსნათ ლიპმანის პირველი განტოლება და ფუნდამენტური ადსორბციის განტოლება:

,

, მაშინ

- ნერნსტის განტოლება

,
,

- ელექტროკაპილარული მრუდის განტოლება (ECC).

IN
:
, მაგრამ

კათიონური ზედაპირულად აქტიური ნივთიერებები (CPAS) ამცირებენ EKC-ის კათოდური განშტოებას.

ანიონური სურფაქტანტები (APS) ამცირებენ EKC-ის ანოდურ ტოტს.

არაიონური სურფაქტანტები (NSAS) ამცირებენ ECC-ის შუა ნაწილს.

დისპერსიული სისტემების სტაბილურობა. განცალკევებული წნევა.

დისპერსიული სისტემები შეიძლება დაიყოს:

სისტემები, რომლებიც თერმოდინამიკურად არასტაბილურია, შეიძლება იყოს კინეტიკურად სტაბილური მეტასტაბილურ მდგომარეობაში გადასვლის გამო.

არსებობს სტაბილურობის ორი ტიპი:

ნალექის სტაბილურობა (სიმძიმის მიმართ).

აგრეგატიული სტაბილურობა. (ადჰეზიასთან შედარებით)

კოაგულაციაარის ნაწილაკების ადჰეზიის პროცესი, რაც იწვევს აგრეგატის სტაბილურობის დაკარგვას. კოაგულაცია შეიძლება გამოწვეული იყოს ტემპერატურის ცვლილებებით, pH-ით, მორევით და ულტრაბგერით.

კოაგულაცია გამოირჩევა:

შექცევადი.

შეუქცევადი.

კოაგულაცია ხდება ელექტროლიტების შეყვანით.

კოაგულაციის წესები:

ფილმი- ეს არის სისტემის ნაწილი, რომელიც მდებარეობს ორ ინტერფეისულ ზედაპირს შორის.

განცალკევებული წნევახდება მაშინ, როდესაც ფირის სისქე მკვეთრად მცირდება ზედაპირული ფენების მიახლოების ურთიერთქმედების შედეგად.

"-" - როგორც ფილმის სისქე მცირდება, დაშლილი წნევა იზრდება.

P 0 არის წნევა ნაყარის ფაზაში, რომელიც წარმოადგენს შუალედური ფენის გაგრძელებას.

P 1 - წნევა ფილმში.

სტაბილურობის თეორია. DLFO (დერიაგინი, ლანდაუ, ფეირვეი, ოვერბეკი).

DLFO თეორიის მიხედვით, დაშლილ წნევას აქვს ორი კომპონენტი:

ელექტროსტატიკური P E (დადებითი, ეს გამოწვეულია ელექტროსტატიკური მოგერიების ძალებით). შეესაბამება გიბის ენერგიის შემცირებას ფირის სისქის გაზრდით.

მოლეკულური P M (უარყოფითი, მიზიდულობის ძალების მოქმედების გამო). ეს გამოწვეულია ფირის შეკუმშვით ქიმიური ზედაპირის ძალების გამო, ძალების მოქმედების რადიუსი არის ნმ მეათედი ენერგიით დაახლოებით 400 კჯ/მოლი.

მთლიანი ურთიერთქმედების ენერგია:

- სისტემა აგრეგატულად სტაბილურია

- არასტაბილური სისტემა

პ დადებითი კომპონენტი.

ზრდა გამოწვეულია პოტენციური ენერგიის ზრდით, როდესაც თხელი ფენები შეკუმშულია. დიდი სისქის ფილმებისთვის ჭარბი იონის ენერგია კომპენსირდება და უდრის ენერგიის ურთიერთქმედებას დისპერსიული საშუალების მოცულობაში.

თუ
(- ფირის სისქე, - იონის რადიუსი) ფირის გათხელება იწვევს მოლეკულების და იონების გაქრობას და შემცირებას მასში მინიმალური ზედაპირული ენერგიის მქონე. მეზობელი ნაწილაკების რაოდენობა მცირდება, რის შედეგადაც იზრდება ფილმში დარჩენილი ნაწილაკების პოტენციური ენერგია.

DLVO თეორია განიხილავს ნაწილაკების ურთიერთქმედებას, როგორც ფირფიტების ურთიერთქმედებას.

ნაწილაკები არ ურთიერთქმედებენ

- ლაპლასის განტოლება,
,

სუსტად დამუხტული ზედაპირებისთვის

მაღალ დამუხტულ ზედაპირებზე:

მოლეკულური კომპონენტი არის ორი ატომის ურთიერთქმედება:

~

ატომის ურთიერთქმედება ზედაპირთან:

ავიღოთ ორი ჩანაწერი:

დ მოლეკულური კომპონენტის მისაღებად აუცილებელია მარჯვენა და მარცხენა ფირფიტის ატომების ურთიერთქმედების ყველა ენერგიის შეჯამება.

სად
- ჰამაკერის მუდმივი (მხედველობაში იღებს ურთიერთმოქმედი სხეულების ბუნებას).

რომ. სისტემაში ნაწილაკების ურთიერთქმედების ენერგია შეიძლება გამოიხატოს პოტენციური მრუდების გამოყენებით.

I – პირველადი პოტენციური მინიმუმი. ეს არის შეუქცევადი კოაგულაციის ზონა, ჭარბობს მიზიდულობის ძალები.

II – აგრეგატიული მდგრადობის ზონა, ჭარბობს მოგერიების ძალები.

III – მეორადი პოტენციალის მინიმალური (ან ფლოკულაციის ზონა). დისპერსიული ფაზის ნაწილაკებს შორის არის ელექტროლიტური ფენა და შესაძლებელია ნაწილაკების გამოყოფა და გადატანა აგრეგაციის სტაბილურობის ზონაში.

მრუდი 1 - სისტემა აგრეგატულად სტაბილურია.

მრუდი 2 – სტაბილურია I ზონაში, არასტაბილური II ზონაში.

მრუდი 3 - სისტემაში მოხდა კოაგულაცია.

მრუდი 4 – მე-4 წერტილში ჯამური ურთიერთქმედების ენერგია U=0,
, ეს ექსტრემალური წერტილი შეესაბამება სწრაფი კოაგულაციის დასაწყისს.

არის ორი შემთხვევა:

1. ოდნავ დამუხტული ზედაპირები:

U = U E + U M = 0

(1)

2)

(2)

- ეს არის ფენის სისქე, რომელიც შეესაბამება კოაგულაციის პროცესის დაწყებას.

- სუსტად დამუხტული ზედაპირებისთვის

მერე

2. ძალიან დამუხტული ზედაპირებისთვის:

(1)

2)

(2)

(3)

,

მოდით კვადრატში (3)

კოაგულაცია:

სპეციფიკური ადსორბციის დროს, იონები შეიძლება შეიწოვება სუპერ-ექვივალენტური რაოდენობით ისე, რომ ზედაპირს შეუძლია შეცვალოს მისი მუხტი. ზედაპირი დამუხტულია.

სპეციფიური ადსორბციის შემთხვევაში შეიძლება ადსორბირებული იყოს არა მხოლოდ საპირისპირო ნიშნის იონები, არამედ იგივე ნიშნის.

თუ ზედაპირის იგივე ნიშნის იონები შეიწოვება, მაშინ ზედაპირულ ფენაში იქნება არა პოტენციალის ვარდნა, არამედ მისი ზრდა.

ნეიტრალიზაციის კოაგულაცია (წარმოიქმნება სუსტად დამუხტული ნაწილაკების მონაწილეობით და დამოკიდებულია არა მხოლოდ ელექტროლიტ-კოაგულატორის მუხტზე, არამედ მკვრივი და დიფუზური ფენების საზღვარზე არსებულ პოტენციალზე).

სმოლუჩოვსკის სწრაფი კოაგულაციის თეორია.

კოაგულაციის სიჩქარის დამოკიდებულება ელექტროლიტების კონცენტრაციაზე.

I - კოაგულაციის მაჩვენებელი დაბალია,

II - კოაგულაციის სიჩქარე თითქმის პროპორციულია ელექტროლიტების კონცენტრაციისა.

III – სწრაფი კოაგულაციის რეგიონი, სიჩქარე პრაქტიკულად დამოუკიდებელია კონცენტრაციისგან.

ძირითადი დებულებები:

საწყისი სოლი არის მონოდისპერსიული, მსგავს ნაწილაკებს აქვთ სფერული ფორმა.

ნაწილაკების ყველა შეჯახება ეფექტურია.

ორი პირველადი ნაწილაკის შეჯახებისას წარმოიქმნება მეორადი ნაწილაკი. მეორადი + პირველადი = მესამეული. პირველადი, მეორადი, მესამეული - სიმრავლე.

ქიმიური კინეტიკის თვალსაზრისით, კოაგულაციის პროცესი შეიძლება აღწერილი იყოს განტოლებით:

გამოსავალი იქნება განტოლება:

- ნახევარი კოაგულაციის დრო. ეს ის დროა, რომლის დროსაც სოლის ნაწილაკების რაოდენობა 2-ჯერ მცირდება.

,
,

,

სიმრავლის მატებასთან ერთად, კოაგულაციის მრუდების მაქსიმუმი გადადის უფრო დიდ მნიშვნელობებზე .

ხარვეზები:

მონოდისპერსიულობის დაშვება.

ვარაუდი ყველა შეჯახების ეფექტურობის შესახებ.

პოლიმერების ურთიერთქმედება სითხეებთან და აირებთან

პოლიმერების ურთიერთქმედების პროცესები დაბალი მოლეკულური წონის სითხეებთან მნიშვნელოვან როლს თამაშობს მზა პროდუქტების წარმოქმნის პროცესებში (მაგალითად, ბოჭკოები ხსნარიდან), მასალის თვისებების შეცვლაში (პლასტიფიკაცია), აგრეთვე ექსპლუატაციაში. ამ პროდუქტების პირობები სხვადასხვა თხევადი გარემოში. ურთიერთქმედება გამოიხატება პოლიმერის მიერ სითხის შთანთქმაში და ე.წ სორბცია. თუ სორბცია ხდება პოლიმერული მასალის მოცულობაში, მას ე.წ შთანთქმის. თუ შეწოვა ხდება ზედაპირულ ფენებში, მაშინ პროცესი ე.წ ადსორბცია.

სორბცია

ადსორბციის მექანიზმი განპირობებულია ზედაპირული დაძაბულობის ძალების არსებობით მედიებს შორის ინტერფეისებზე (ნახ. 5.1) მათ შორის ინტერმოლეკულური ურთიერთქმედების ძალებში განსხვავების გამო. ეს იწვევს ნივთიერების ზედაპირზე ჭარბი ენერგიის დაგროვებას, რომელიც მიდრეკილია მის ზედაპირულ მოლეკულებში (მოლეკულები) ადსორბენტი) და სუსტი ურთიერთმოქმედი მოლეკულები (მოლეკულები ადსორბციული) მოცულობის შიგნით. ადსორბციის რაოდენობა დიდწილად დამოკიდებულია ადსორბენტის სპეციფიკურ ზედაპირის ფართობზე. რიცხობრივად, ადსორბცია გამოიხატება ადსორბირებული ნივთიერების მოლების რაოდენობით ადსორბენტის მასაზე - x/მ.

სორბციის შესწავლა საშუალებას გაძლევთ მიიღოთ მნიშვნელოვანი ინფორმაცია პოლიმერის სტრუქტურისა და მისი მოლეკულების შეფუთვის ხარისხის შესახებ.

როგორც წესი, სორბციის პროცესები აღწერილია ადსორბირებული ნივთიერების რაოდენობის დამოკიდებულების მრუდების გამოყენებით მის კონცენტრაციაზე (ან წნევაზე) აირის ფაზაში მუდმივ ტემპერატურაზე (სორბციის იზოთერმები, ნახ. 5.2.). აქ არის ღირებულება რ/რ s არის ადსორბენტის ორთქლის წნევის თანაფარდობა მისი გაჯერებული ორთქლის წნევასთან მოცემულ ტემპერატურაზე.

დაბალი ორთქლის წნევის რეგიონში, ჰენრის წრფივი კანონი დაკმაყოფილებულია:

სად ა- ადსორბირებული ნივთიერების რაოდენობა; ვარ- ადსორბციის შეზღუდვა, ადსორბენტის აქტიური ზედაპირის პროპორციული; გვ- სორბატის წნევა; კ- ადსორბციის მუდმივი. ნახ. 5.2, მონომოლეკულური ადსორბციის დასრულება განისაზღვრება სორბციის იზოთერმის გასვლით თაროზე ფარდობითი წნევის დიაპაზონში 0,4 ÷ 0,5.

პოლიმოლეკულური ადსორბციისა და კონდენსაციის არსებობისას ფოროვანი ადსორბენტის ზედაპირზე ( რ/რ s > 0.6 ნახ. 5.2) გამოიყენეთ უნივერსალური განტოლება

(5.3)

ადსორბციის პროცესის თერმოდინამიკა

ვინაიდან, როგორც წესი, ადსორბენტის მოლეკულების ინტერმოლეკულური ურთიერთქმედება ნაკლებად ინტენსიურია, ვიდრე ადსორბენტი, ადსორბცია ხდება ზედაპირის თავისუფალი ენერგიის შემცირებით (Δ ფ < 0) и выделением тепла (уменьшением энтальпии Δნ < 0). При равновесии процессов адсорбции и десорбции Δფ= 0. ადსორბციის პროცესის დროს გამოთვლილი მნიშვნელობა ახასიათებს ადსორბენტის ზედაპირზე იმ ჯგუფების რაოდენობას და აქტივობას, რომლებსაც შეუძლიათ რეაგირება შთამნთქმელთან. ადსორბციის დროს მცირდება სისტემის ენტროპიაც (Δ ს < 0), поскольку молекулы абсорбтива ограничивают подвижность молекул полимера, уменьшая возможное число конформаций: Δს = კ ln( ვ 2 / ვ 1), სად არის ბოლცმანის მუდმივი, ვ 2 და ვ 1 - სისტემის საბოლოო და საწყისი მდგომარეობის თერმოდინამიკური ალბათობა.

ადსორბცია ხდება ინტერფეისში. აქედან გამომდინარე, მიზანშეწონილია განიხილოს ზედაპირის ფენომენების თერმოდინამიკური აღწერა, როგორც ჰეტეროგენული სისტემების თერმოდინამიკის განსაკუთრებული შემთხვევა.

ბრინჯი. 3.4. გიბსის ადსორბცია: 1- ორფაზიანი შედარების სისტემა, 2- რეალური ორფაზიანი სისტემა არაერთგვაროვანი რეგიონით

ჰეტეროგენული სისტემების თერმოდინამიკაში გამოიყენება დანამატების პრინციპირომელიც არის შემდეგი: ჰეტეროგენული სისტემის ყველა ვრცელი თვისება უდრის შესაბამისი ვრცელი თვისებების ჯამს, რაც ექნებოდა ფაზებს კონტაქტამდე.ფაზები ავღნიშნოთ α და β-ით (სურ. 4). შემდეგ იდეალური სისტემისთვის, ისეთი, რომ ინტერფეისის მახლობლად მდებარე ფაზების თვისებები ემთხვევა მათ ნაყარ თვისებებს, შემდეგი მიმართებები მოქმედებს შიდა ენერგიის U, მოცულობა V, მასა (მოლების რაოდენობა) n, ენტროპია S წონასწორობის დამყარების შემდეგ. ჰეტეროგენული სისტემა:

U = U α + U β , V = V α + V β , n = n α + n β , S = S α + S β

ეს ვარაუდობს, რომ ტემპერატურა და წნევა ორივე ფაზაში ერთნაირია.

რეალური ჰეტეროგენული სისტემებისთვის, გარდამავალი რეგიონი ორი ფაზის საზღვარზე დამატებით წვლილს შეიტანს სისტემის ვრცელ თვისებებში. თუ ზედაპირული ფენომენი ხდება, უნდა გავითვალისწინოთ განსხვავება რეალური ჰეტეროგენული სისტემის ვრცელ თვისებებსა და მოდელის სისტემის ფართო თვისებებს შორის, რომელშიც ზედაპირული ფენომენები არ არის. ასეთ სისტემას შედარების სისტემას უწოდებენ. შედარების სისტემას აქვს იგივე ინტენსიური პარამეტრები (T, P, C i ...) და იგივე მოცულობა V, რაც რეალურ სისტემას (ნახ. 4).

თერმოდინამიკური თვალსაზრისით, ადსორბციული მნიშვნელობა G გაგებულია, როგორც ნივთიერების ჭარბი რაოდენობა n s, გამოხატული მოლებით ან გრამებით, რომელიც რეალურ ჰეტეროგენულ სისტემას აქვს საცნობარო სისტემასთან შედარებით, რომელიც დაკავშირებულია ინტერფეისის არეალთან ან ზედაპირის ფართობთან. ადსორბენტის A. ვარაუდობენ, რომ შედარების სისტემას აქვს იგივე ინტენსიური პარამეტრები (T, P, C i) და იგივე მოცულობა (V = V α + V β), როგორც რეალურ სისტემას (ნახ. 4). .

Г = (n - n α - n β)/A = n s /A 3.11

რეალური სისტემის გარდამავალი რეგიონის ჭარბი თერმოდინამიკური ფუნქციები (მათ აღვნიშნავთ s ინდექსით) შეიძლება დაიწეროს როგორც

U s = U - U α - U β , n s = n - n α - n β , S s ​​= S - S α - S βდა ა.შ.

ადსორბციის ექსპერიმენტული გაზომვები ყოველთვის იძლევა ადსორბციას, როგორც კომპონენტის სიჭარბეს რეალურ სისტემაში არჩეულ საცნობარო სისტემასთან შედარებით. მაგალითად, მყარ ადსორბენტზე აირის ადსორბციისას ან მყარ ფაზაზე კომპონენტების ადსორბციისას, ადსორბციის მნიშვნელობების საპოვნელად, განსაზღვრეთ ადსორბატის საწყისი კონცენტრაციების ცვლილება α და β ფაზების შეხების შემდეგ.

n i s = V(C i o - C i),

სად C i o- i-ე კომპონენტის საწყისი კონცენტრაცია, C i– i-ე კომპონენტის კონცენტრაცია კონტაქტურ ფაზებს შორის წონასწორობის დამყარების შემდეგ. ითვლება, რომ მოცულობა ვარ იცვლება. თუმცა კონცენტრაცია მეე კომპონენტი C iექსპერიმენტულად მიღებული, განისაზღვრება მოცულობით V'ფაზის ინტერფეისის ზემოთ გარდამავალი ფენის არაჰომოგენური რეგიონის მოცულობის გათვალისწინების გარეშე V αინტერფეისზე, სადაც არის კონცენტრაცია C i α. ამრიგად, რეალურ სისტემაში არაერთგვაროვანი რეგიონის არსებობის გამო, სისტემის მთლიანი მოცულობა შეიძლება წარმოდგენილი იყოს როგორც V = V' + Va. ყველა რაოდენობით მე-ე კომპონენტი C i oგანაწილდება ამ ორ ტომს შორის:

V C i o = V' C i + V α C i α,

და კომპონენტის მოლების რაოდენობა მეინტერფეისზე ადსორბირებული იქნება ტოლი

n i s = (V’C i + V α C i α) – (V’ + V α)C i = V α (C i α – C i) 3.12

იმათ. ექსპერიმენტულად განსაზღვრული ადსორბცია არის i-ე კომპონენტის სიჭარბე V α მოცულობაში ამ კომპონენტის რაოდენობასთან შედარებით იმავე მოცულობაში ფაზის ინტერფეისიდან შორს. ამ ტიპის ადსორბციას უწოდებენ გიბსის ადსორბციას. .

V α C i αსრული შინაარსი ეწოდება მე-ადსორბციული ფენის ნაწილი. ძალიან დაბალი კონცენტრაციის რეგიონში C iმოცულობაში V'შესწორება V α C iგანტოლება (3.2) შეიძლება იყოს უგულებელყოფილი და გაზომილი მნიშვნელობა შეიძლება ჩაითვალოს V α C i αსრული შინაარსი მე-ადსორბციული ფენის th კომპონენტი, მაგალითად, გაზის ადსორბციის დროს მყარ ადსორბენტზე დაბალი წნევის დროს.

კუზნეცოვა ე.ს. და ბურიაკი ა.კ. ჩაატარა ამინომჟავების და მათი ასოცირებული ადსორბციის თერმოდინამიკური მახასიათებლების შედარება. სამუშაომ გამოიკვლია ამინომჟავების სტრუქტურის, მათი დიმერების და ელუენტ კომპონენტებთან ასოცირებული გავლენა მათ ადსორბციაზე ნახშირბადის მასალების ზედაპირზე. განხორციელდა არომატული ამინომჟავების (ფენილალანინი, ტიროზინი), ჰეტეროციკლური ამინომჟავების (ტრიპტოფანი) და მათი დიმერების ტრიფტორძმარმჟავას (TFA) ადსორბციის (TCA) თერმოდინამიკური მახასიათებლების მოლეკულური გაანგარიშება გრაფიტიზებული თერმული ნახშირბადის ზედაპირზე (GTS) გარეთ. მიღებული მონაცემები შედარებულია ამინომჟავების შეკავების ნიმუშებთან ფოროვანი გრაფიტიზებული ნახშირბადის Hypercarb-ზე შებრუნებული ფაზის მაღალი ხარისხის თხევადი ქრომატოგრაფიის (RP HPLC) პირობებში. ნაჩვენებია, რომ TCA და ამინომჟავების შეკავების მნიშვნელობები იზრდება ამ ნაერთების ნახშირბადის ჯაჭვის გაზრდით.

Shkolin A.V.-მ და Fomkin A.A.-მ გაანალიზეს თერმოდინამიკური ფუნქციების ქცევა (ადსორბციის დიფერენციალური მოლური იზოსტერული სიცხე, ენტროპია, ენთალპია და სითბოს სიმძლავრე) მეთან-მიკროპორული ნახშირბადის ადსორბციის AUK ადსორბციული სისტემის ადსორბციის წონასწორობის პარამეტრებზე 177-მდე ტემპერატურის დიაპაზონში65. 393 K და წნევა 1 Pa-დან 6 MPa-მდე. გაზის ფაზის არაიდეალურობის გავლენის და ადსორბენტის არაინერტულობის გათვალისწინებამ გამოიწვია ადსორბციის იზოტერული სითბოს ტემპერატურული დამოკიდებულების გამოჩენა, განსაკუთრებით ადსორბენტის მაღალი წნევის რეგიონში. შესწავლილი სისტემისთვის, ადსორბციული სისტემის თერმოდინამიკურ ფუნქციებზე ძირითად გავლენას ახდენს აირის ფაზის არაიდეალურობა. ადსორბციული სისტემის პარამეტრების ამ დიაპაზონში ადსორბენტის არაინერტულობის კორექტირება არის არაუმეტეს 2,5%.

უზბეკეთის რესპუბლიკის მეცნიერებათა აკადემიის ზოგადი და არაორგანული ქიმიის ინსტიტუტში მუმინოვი ს.ზ. თავის ნაშრომში მან გამოიკვლია ცვლილებები მონტმორილონიტის ზედაპირის თვისებებში და ფოროვან სტრუქტურაში მინერალის ცვალებადი კათიონების პოლიჰიდროქსიალუმინის ცვლისას. წინასწარი თერმული ვაკუუმი მნიშვნელოვან გავლენას ახდენს პოლიჰიდროქსიალუმინის მონტმორილონიტის ადსორბციულ თვისებებზე მეთილის სპირტთან მიმართებაში. CH3 ადსორბციის იზოსტერების სერიის მონაცემებზე დაყრდნობით დეჰიდრატირებული ნატრიუმზე და მოდიფიცირებულ მონტმორილონიტებზე, გაზომილი ტემპერატურის ფართო დიაპაზონში, დადგინდა ადსორბციის სითბოს დამოკიდებულება ადსორბირებული ნივთიერების რაოდენობაზე.

ნ.ს. ყაზბანოვი, ა.ვ. მატვეევა და ო.კ. კრასილნიკოვმა ჩაატარა შესწავლა წყალხსნარებიდან ფენოლის ადსორბციის შესახებ გააქტიურებული ნახშირბადით, როგორიცაა FAS, PAH და ნახშირბადი 293, 313 და 343 K ტემპერატურაზე, კონცენტრაციის დიაპაზონში 5 - 250 მმოლ/ლ. თანმიმდევრულად გააქტიურებული ნახშირბადის FAS-ის ნიმუშების სერია, რომელიც ხასიათდება ფორების ზომის ვიწრო განაწილებით, მიღებული იქნა ფურფურალზე დაფუძნებული პოლიმერების კარბონიზაციის შედეგად. PAH არის მიკროფოროვანი პოლიმერული გააქტიურებული ნახშირბადი. ნახშირბადის თექა არის ბოჭკოვანი მასალა, რომელიც დაფუძნებულია ჰიდრატირებული ცელულოზის ბოჭკოებზე. ადსორბენტების ფოროვანი სტრუქტურის პარამეტრები განისაზღვრა აზოტის ორთქლის ადსორბციული იზოთერმებიდან 77 K-ზე (ASAP-2020, Micromeritics, აშშ). ხსნარების ადსორბციის შესწავლა ჩატარდა ამპულის მეთოდით თერმოსტატში. შერჩეული ნიმუშები გაანალიზებულია სპექტროფოტომეტრიით. მიღებული თხევადი ფაზის ადსორბციული იზოთერმების ანალიზი ჩატარდა მიკროფორების მოცულობითი შევსების თეორიის (VFM) გამოყენებით დუბინინ-რადუშკევიჩის (DR) განტოლების მიხედვით.

ტემპერატურის გავლენა თხევადი ხსნარებიდან შეწოვაზე ორაზროვანია. ერთის მხრივ, მიკროფოროვანი ადსორბენტებისთვის, მოლეკულების შეღწევა ამ მოლეკულებთან შედარებით ზომით ფორებში დამოკიდებულია კინეტიკურ ენერგიაზე და, შესაბამისად, იზრდება ტემპერატურაზე. მეორეს მხრივ, ფიზიკური ადსორბცია ეგზოთერმული პროცესია და ადსორბცია მცირდება ტემპერატურასთან ერთად. ამ ფაქტორებს შორის კავშირი თითოეული სისტემისთვის განსაზღვრავს ადსორბციის ტემპერატურული დამოკიდებულების კურსს.

ადსორბენტ-ფენოლის სისტემის უნიკალურობა ის არის, რომ მას აქვს ადსორბციული იზოთერმების შებრუნებული ტემპერატურული დამოკიდებულება, რადგან როდესაც ტემპერატურა იზრდება 293-დან 313 K-მდე, იზრდება ადსორბციის შემზღუდველი მნიშვნელობა, რაც, როგორც ჩანს, მოლეკულური საცრის ეფექტით არის განპირობებული: ტემპერატურის მატებასთან ერთად, ფენოლის მოლეკულებს შეუძლიათ შეაღწიონ ნახშირბადის მასალების ვიწრო ფორებში. ადსორბცია ძირითადად მიკროფორებში ხდება, ვინაიდან ადსორბენტებს აქვთ მეზოპორების მცირე რაოდენობა. მიკროფორის ზომის მატებასთან ერთად, ადსორბციის მაქსიმალური მნიშვნელობები მნიშვნელოვნად იზრდება და აღწევს 2.9 მმოლ/გრ PAH-სთვის, 8.5 მმოლ/გრ FAS-ისთვის და 12.7 მმოლ/გრ თექაზე. შედეგად მიღებული ადსორბციის იზოთერმები კარგად არის აღწერილი DR განტოლებით 2-ის ტოლი მაჩვენებლით.