TRANSFERIMI I NXEHTËSISË GJATË VILIMIT DHE KONDENSIMIT
TRANSFERIMI I NXEHTËSISË GJATË vlimit
Duke zierështë procesi i avullimit intensiv që ndodh në të gjithë vëllimin e një lëngu që është në temperaturën e ngopjes ose paksa i mbinxehur në raport me temperaturën e ngopjes, me formimin e flluskave të avullit. Gjatë procesit të transformimit fazor, nxehtësia e avullimit absorbohet. Procesi i zierjes zakonisht përfshin shtimin e nxehtësisë në një lëng të vluar.
Mënyrat e vlimit të lëngshëm.
Bëhet dallimi midis zierjes së lëngjeve në një sipërfaqe të ngurtë shkëmbimi nxehtësie, së cilës nxehtësia furnizohet nga jashtë, dhe zierjes në pjesën më të madhe të lëngut.
Kur zien në një sipërfaqe të fortë, vërehet formimi i një faze avulli në vende të caktuara të kësaj sipërfaqeje. Me vlimin e vëllimit, faza e avullit lind spontanisht drejtpërdrejt në vëllimin e lëngut në formën e flluskave individuale të avullit. Vlimi i vëllimit mund të ndodhë vetëm kur faza e lëngshme mbinxehet në mënyrë më të konsiderueshme në krahasim me temperaturën e ngopjes në një presion të caktuar sesa zierja në një sipërfaqe të ngurtë. Mbinxehje e konsiderueshme mund të ndodhë, për shembull, kur presioni në sistem lirohet me shpejtësi. Vlimi i vëllimit mund të ndodhë kur ka burime të brendshme nxehtësie në lëng.
Në energjinë dhe teknologjinë moderne, zakonisht hasen proceset e vlimit në sipërfaqe të ngurta ngrohëse (sipërfaqe tubash, mure kanalesh etj.). Ky lloj zierje diskutohet kryesisht më poshtë.
Mekanizmi i transferimit të nxehtësisë gjatë vlimit të bërthamave ndryshon nga mekanizmi i transferimit të nxehtësisë gjatë konvekcionit të një lëngu njëfazor nga prania e transferimit shtesë të masës së lëndës dhe nxehtësisë nga flluska me avull nga shtresa kufitare në vëllimin e lëngut të vluar. Kjo çon në një intensitet të lartë të transferimit të nxehtësisë gjatë zierjes në krahasim me konvekcionin e një lëngu njëfazor.
Që të ndodhë procesi i vlimit, duhet të plotësohen dy kushte: prania e mbinxehjes së lëngut në raport me temperaturën e ngopjes dhe prania e qendrave të avullimit.
Mbinxehja e lëngut ka një vlerë maksimale direkt në sipërfaqen e nxehtë të shkëmbimit të nxehtësisë. Mbi të ka qendra të formimit të avullit në formën e parregullsive të murit, flluskave të ajrit, grimcave të pluhurit, etj. Prandaj, formimi i flluskave të avullit ndodh drejtpërdrejt në sipërfaqen e shkëmbimit të nxehtësisë.
Figura 3.1 – mënyrat e vlimit të lëngshëm në një vëllim të pakufizuar: a) me flluska; b) – kalimtare; c) - film
Në Fig. 3.1. tregon skematikisht regjimet e vlimit të një lëngu në një vëllim të pakufizuar. Në modaliteti flluskë zien (Fig. 3.1, a) me rritjen e temperaturës së sipërfaqes ngrohëse t c dhe në përputhje me rrethanat, numri i qendrave aktive të avullimit rritet, dhe procesi i vlimit bëhet gjithnjë e më intensiv. Flluskat e avullit shkëputen periodikisht nga sipërfaqja dhe, duke lundruar në sipërfaqen e lirë, vazhdojnë të rriten në vëllim.
Me rritjen e presionit të temperaturës Δ t Rrjedha e nxehtësisë, e cila hiqet nga sipërfaqja e ngrohjes në lëngun e vluar, rritet ndjeshëm. E gjithë kjo nxehtësi në fund të fundit përdoret për të krijuar avull. Prandaj, ekuacioni i bilancit të nxehtësisë për zierjen ka formën:
Ku P- rrjedha e nxehtësisë, W; r- nxehtësia e kalimit fazor të lëngut, J/kg; G fq- sasia e avullit që krijohet për njësi të kohës si rezultat i zierjes së lëngut dhe që hiqet nga sipërfaqja e tij e lirë, kg/s.
Rrjedha e nxehtësisë P me rritjen e ndryshimit të temperaturës Δ t nuk rritet pafundësisht. Në një vlerë të caktuar Δ t ai arrin vlerën e tij maksimale (Fig. 3.2), dhe me një rritje të mëtejshme në Δ t fillon të ulet.
Figura 3.2 – Varësia e densitetit të fluksit të nxehtësisë q
nga diferenca e temperaturës Δ t kur zihet uji në një vëllim të madh në presion atmosferik: 1- ngrohja deri në temperaturën e ngopjes; 2 - modaliteti i flluskës; 3 - mënyra kalimtare; 4 - modaliteti i filmit.
Jepni zonat 1 2 3 dhe 4
Modaliteti i zierjes me flluska ndodh në seksionin 2 (Fig. 3.2) derisa të arrihet heqja maksimale e nxehtësisë në pikën q kr1, i quajtur dendësia e parë kritike e fluksit të nxehtësisë. Për ujin në presion atmosferik, dendësia e parë kritike e fluksit të nxehtësisë është ≈ W/m2; vlera kritike përkatëse e diferencës së temperaturës W/m 2. (Këto vlera vlejnë për kushtet e ujit të vluar me lëvizje të lirë në vëllim të madh. Për kushte të tjera dhe lëngje të tjera, vlerat do të jenë të ndryshme).
Në Δ më të madh t vjen regjimit kalimtar zierje (Fig. 3.1, b). Karakterizohet nga fakti se si në vetë sipërfaqen e ngrohjes ashtu edhe pranë saj, flluska bashkohen vazhdimisht me njëra-tjetrën dhe formohen zgavra të mëdha avulli. Për shkak të kësaj, qasja e lëngut në sipërfaqe po bëhet gradualisht gjithnjë e më e vështirë. Njollat "e thata" shfaqen në vende të caktuara në sipërfaqe; numri dhe madhësia e tyre rriten vazhdimisht me rritjen e temperaturës së sipërfaqes. Zona të tilla, si të thuash, përjashtohen nga shkëmbimi i nxehtësisë, pasi heqja e nxehtësisë direkt në avull ndodh shumë më pak intensivisht. Kjo përcakton uljen e mprehtë të rrjedhës së nxehtësisë (seksioni 3 në Fig. 3.2) dhe koeficientin e transferimit të nxehtësisë në rajonin e regjimit të vlimit në tranzicion.
Së fundi, në një rënie të caktuar të temperaturës, e gjithë sipërfaqja e ngrohjes mbulohet me një film të vazhdueshëm avulli, duke e larguar lëngun nga sipërfaqja. Që tani e tutje ajo zhvillohet modaliteti i filmit zierje (Fig. 3.1, V). Në këtë rast, transferimi i nxehtësisë nga sipërfaqja e ngrohjes në lëng kryhet nga shkëmbimi konvektiv i nxehtësisë dhe rrezatimi përmes filmit të avullit. Intensiteti i transferimit të nxehtësisë në mënyrën e vlimit të filmit është mjaft i ulët (seksioni 4 në Fig. 3.2). Filmi i avullit përjeton pulsime; avulli që grumbullohet periodikisht në të shkëputet në formën e flluskave të mëdha. Në momentin e zierjes së filmit, ngarkesa termike e hequr nga sipërfaqja dhe, në përputhje me rrethanat, sasia e avullit të gjeneruar janë minimale. Kjo korrespondon me Fig. 3.2 pikë q kr2, i quajtur dendësia e dytë kritike e fluksit të nxehtësisë. Në presionin atmosferik për ujin, momenti i fillimit të vlimit të filmit karakterizohet nga një ndryshim i temperaturës prej ≈150 °C, d.m.th., temperatura e sipërfaqes t cështë afërsisht 250°C. Ndërsa diferenca e temperaturës rritet, gjithnjë e më shumë nxehtësi transferohet për shkak të shkëmbimit të nxehtësisë nga rrezatimi.
Të tre mënyrat e vlimit mund të vërehen në rend të kundërt nëse, për shembull, një produkt metalik masiv i nxehtë zhytet në ujë për t'u shuar. Uji vlon, fillimisht ftohja e trupit vazhdon relativisht ngadalë (filmi zien), më pas shpejtësia e ftohjes rritet shpejt (modaliteti i tranzicionit), uji fillon të lagojë periodikisht sipërfaqen dhe shkalla më e lartë e uljes së temperaturës së sipërfaqes arrihet në faza e fundit e ftohjes (valimi bërthamor). Në këtë shembull, zierja ndodh në kushte të paqëndrueshme me kalimin e kohës.
Në Fig. Figura 3.3 tregon një vizualizim të mënyrave të vlimit të flluskave dhe filmit në një tel të ngrohur elektrikisht në ujë.
oriz. 3.3 vizualizimi i mënyrave të vlimit të flluskave dhe filmit në një tel me ngrohje elektrike: a) - flluska dhe b) mënyra e vlimit të filmit.
Në praktikë, kushtet gjithashtu hasen shpesh kur një fluks fiks nxehtësie furnizohet në sipërfaqe, d.m.th. q= konst. Kjo është tipike, për shembull, për ngrohësit elektrikë termikë, elementët e karburantit të reaktorëve bërthamorë dhe, afërsisht, në rastin e ngrohjes rrezatuese të një sipërfaqeje nga burime me temperaturë shumë të lartë. Në kushte q= temperatura konst sipërfaqësore t c dhe, në përputhje me rrethanat, ndryshimi i temperaturës Δ t varen nga mënyra e vlimit të lëngut. Rezulton se në kushte të tilla të furnizimit me ngrohje, regjimi i tranzicionit nuk mund të ekzistojë në mënyrë stacionare. Si rezultat, procesi i zierjes fiton një sërë veçorish të rëndësishme. Me një rritje graduale të ngarkesës termike q ndryshimi i temperaturës Δ t rritet në përputhje me vijën e regjimit të vlimit të nukleateve në Fig. 3.2, dhe procesi zhvillohet në të njëjtën mënyrë siç përshkruhet më sipër. Kushtet e reja lindin kur densiteti i fluksit të nxehtësisë së furnizuar arrin një vlerë që korrespondon me densitetin e parë kritik të fluksit të nxehtësisë q cr1. Tani, me ndonjë rritje të lehtë (edhe aksidentale) të vlerës q ka një tepricë midis sasisë së nxehtësisë së furnizuar në sipërfaqe dhe asaj ngarkese termike maksimale q kr1, i cili mund të tërhiqet në një lëng të vluar. Kjo tepricë ( q-q cr1) shkakton një rritje të temperaturës së sipërfaqes, d.m.th., fillon ngrohja jo-stacionare e materialit të murit. Zhvillimi i procesit po merr karakter krize. Në një fraksion të sekondës, temperatura e materialit të sipërfaqes ngrohëse rritet me qindra gradë, dhe vetëm nëse muri është mjaftueshëm zjarrdurues, kriza përfundon e lumtur në një gjendje të re të palëvizshme, që korrespondon me zonën e vlimit të filmit në një sipërfaqe shumë të lartë. temperatura. Në Fig. 3.2 ky tranzicion krize nga regjimi i vlimit të bërthamave në modalitetin e zierjes së filmit tregohet në mënyrë konvencionale nga shigjeta si një "kërcim" nga kurba e vlimit të bërthamës në vijën e vlimit të filmit me të njëjtën ngarkesë termike. q cr1. Megjithatë, kjo zakonisht shoqërohet me shkrirje dhe shkatërrim të sipërfaqes ngrohëse (burnout).
Karakteristika e dytë është se nëse ndodh një krizë dhe vendoset një regjim vlimi i filmit (sipërfaqja nuk shkatërrohet), atëherë me një ulje të ngarkesës termike, zierja e filmit do të ruhet, d.m.th., procesi i kundërt tani do të ndodhë përgjatë filmit. vija e vlimit (Fig. 3.2). Vetëm me arritjen q Lëngu kr2 fillon përsëri në pika të veçanta për të arritur (lagur) periodikisht sipërfaqen ngrohëse. Heqja e nxehtësisë rritet dhe tejkalon furnizimin me nxehtësi, duke rezultuar në ftohje të shpejtë të sipërfaqes, e cila është gjithashtu e një natyre krize. Ndodh një ndryshim i shpejtë i regjimeve dhe vendoset zierja e palëvizshme e nukleateve. Ky tranzicion i kundërt (kriza e dytë) në Fig. 3.2 gjithashtu tregohet në mënyrë konvencionale me një shigjetë si një "kërcim" nga kurba e vlimit të filmit në vijën e vlimit të bërthamës në q = q cr2.
Pra, në kushtet e një vlere fikse të densitetit të fluksit të nxehtësisë q, të furnizuara në sipërfaqen ngrohëse, të dy kalimet nga flluskë në film dhe anasjelltas janë të natyrës krize. Ato ndodhin në densitet kritike të fluksit të nxehtësisë q kr1 dhe q respektivisht kr2. Në këto kushte, regjimi i zierjes së tranzicionit nuk mund të ekzistojë në mënyrë të qëndrueshme; ai është i paqëndrueshëm.
Në praktikë, përdoren gjerësisht metodat e heqjes së nxehtësisë gjatë zierjes së lëngut që lëviz brenda tubave ose kanaleve të formave të ndryshme. Kështu, proceset e prodhimit të avullit kryhen për shkak të vlimit të ujit që lëviz brenda tubave të bojlerit. Nxehtësia furnizohet në sipërfaqen e tubave nga produktet e djegies së nxehtë të karburantit për shkak të rrezatimit dhe shkëmbimit konvektiv të nxehtësisë.
Për procesin e zierjes së një lëngu që lëviz brenda një vëllimi të kufizuar të një tubi (kanali), kushtet e përshkruara më sipër mbeten në fuqi, por në të njëjtën kohë shfaqen një sërë veçorish të reja.
Tub vertikal. Një tub ose kanal është një sistem i kufizuar në të cilin, ndërsa një lëng që zien lëviz, ka një rritje të vazhdueshme në fazën e avullit dhe një rënie në fazën e lëngshme. Në përputhje me rrethanat, struktura hidrodinamike e rrjedhës ndryshon, si përgjatë gjatësisë ashtu edhe në seksion kryq të tubit. Transferimi i nxehtësisë gjithashtu ndryshon në përputhje me rrethanat.
Ekzistojnë tre zona kryesore me struktura të ndryshme të rrjedhës së lëngut përgjatë gjatësisë së tubit vertikal kur rrjedha lëviz nga poshtë lart (Fig. 3.4): I– zona e ngrohjes (seksioni i ekonomizuesit, deri në seksionin e tubit, ku T s = T n); II– rajoni i vlimit (seksioni i avullimit, nga seksioni ku T s = T n, i<i n, në seksionin ku T s = T n, i cm→i n); III– zona ku thahet avulli i lagësht.
Seksioni i avullimit përfshin zona me zierje sipërfaqësore të lëngut të ngopur.
Në Fig. 3.4 tregon në mënyrë skematike strukturën e një rrjedhe të tillë. Seksioni 1 korrespondon me ngrohjen e një lëngu njëfazor në temperaturën e ngopjes (seksioni i ekonomizuesit). Në seksionin 2, ndodh vlimi i nukleateve sipërfaqësore, në të cilin transferimi i nxehtësisë rritet në krahasim me seksionin 2. Në seksionin 3, ndodh një regjim emulsioni, në të cilin një rrjedhë dyfazore përbëhet nga një lëng dhe flluska relativisht të vogla të shpërndara në mënyrë uniforme në të, të cilat më pas bashkohen për të formuar flluska të mëdha - priza në përpjesëtim me diametrin e tubit. Në modalitetin e prizës (seksioni 4), avulli lëviz në formën e flluskave të veçanta të mëdha të prizës, të ndara nga shtresa emulsioni avulli-lëng. Më tej, në seksionin 5, avulli i lagësht lëviz si një masë e vazhdueshme në bërthamën e rrjedhës dhe një shtresë e hollë unazore lëngu lëviz në murin e tubit. Trashësia e kësaj shtrese lëngu zvogëlohet gradualisht. Ky seksion korrespondon me regjimin e zierjes unazore, i cili përfundon kur lëngu zhduket nga muri. Në seksionin 6, avulli thahet (duke rritur shkallën e tharjes së avullit). Me përfundimin e procesit të vlimit, transferimi i nxehtësisë zvogëlohet. Më pas, për shkak të rritjes së vëllimit specifik të avullit, shpejtësia e avullit rritet, gjë që çon në një rritje të lehtë të transferimit të nxehtësisë.
Fig. 3.4 – Struktura e rrjedhjes kur lëngu vlon brenda një tubi vertikal
Rritja e ritmit të qarkullimit të caktuar q me, gjatësia e tubit dhe temperatura e hyrjes çon në një ulje të zonave me vlim të zhvilluar dhe një rritje të gjatësisë së seksionit të ekonomizuesit; me rritje q me me një shpejtësi të caktuar, përkundrazi, gjatësia e seksioneve me vlim të zhvilluar rritet dhe gjatësia e seksionit të ekonomizuesit zvogëlohet.
Tuba horizontale dhe të pjerrëta. Kur një rrjedhë dyfazore lëviz brenda tubave të vendosur horizontalisht ose me një pjerrësi të lehtë, përveç ndryshimeve në strukturën e rrjedhës përgjatë gjatësisë, ka një ndryshim të rëndësishëm në strukturën përgjatë perimetrit të tubit. Kështu, nëse shkalla e qarkullimit dhe përmbajtja e avullit në rrjedhë janë të ulëta, vërehet ndarja e rrjedhës dyfazore në një fazë të lëngshme që lëviz në pjesën e poshtme të tubit dhe një fazë avulli që lëviz në pjesën e sipërme të tij (Fig. 3.5, A). Me një rritje të mëtejshme të përmbajtjes së avullit dhe shpejtësisë së qarkullimit, ndërfaqja midis fazave të avullit dhe të lëngshme fiton një karakter valor, dhe lëngu lag periodikisht pjesën e sipërme të tubit me kreshtat e valës. Me një rritje të mëtejshme të përmbajtjes dhe shpejtësisë së avullit, lëvizja e valës në ndërfaqe intensifikohet, gjë që çon në nxjerrjen e pjesshme të lëngut në rajonin e avullit. Si rezultat, rrjedha dyfazore fiton një karakter rrjedhës, së pari afër një rryme prizë, dhe më pas në një unazë.
Oriz. 3.5 – Struktura e rrjedhjes kur lëngu vlon brenda një tubi horizontal.
A– regjimi i vlimit të shtresuar; b– modaliteti i shufrës; 1 - avull; 2 - lëngshme.
Në modalitetin unazor, lëvizja e një shtrese të hollë lëngu vendoset përgjatë gjithë perimetrit të tubit dhe një përzierje avulli-lëng lëviz në thelbin e rrjedhës (Fig. 3.5, b). Megjithatë, në këtë rast, simetria e plotë boshtore në strukturën e rrjedhës nuk vërehet.
nëse intensiteti i furnizimit me nxehtësi në muret e tubit është mjaftueshëm i lartë, atëherë procesi i vlimit mund të ndodhë edhe gjatë rrjedhjes në një tub që nuk nxehet në temperaturën e ngopjes së lëngut.Ky proces ndodh kur temperatura e murit t c tejkalon temperaturën e ngopjes ts. mbulon shtresën kufitare të lëngut direkt në mur. Flluskat e avullit që hyjnë në thelbin e ftohtë të rrjedhës kondensohen shpejt. Ky lloj vlimi quhet duke vluar me nënnxehje.
Heqja e nxehtësisë në modalitetin e vlimit të bërthamave është një nga metodat më të avancuara për ftohjen e sipërfaqes ngrohëse. Ajo gjen aplikim të gjerë në pajisjet teknike.
3.1.2. Transferimi i nxehtësisë gjatë zierjes së nukleateve.
Vëzhgimet tregojnë se me rritjen e presionit të temperaturës Δ t = t c-ts, si dhe presioni R numri i qendrave aktive të avullimit në sipërfaqen e ngrohjes rritet. Si rezultat, një numër në rritje flluskash shfaqen vazhdimisht, rriten dhe shkëputen nga sipërfaqja ngrohëse. Si rezultat, turbulizimi dhe përzierja e shtresës kufitare të lëngut pranë murit rritet. Gjatë rritjes së tyre në sipërfaqen e ngrohjes, flluskat gjithashtu thithin intensivisht nxehtësinë nga shtresa kufitare. E gjithë kjo ndihmon në përmirësimin e transferimit të nxehtësisë. Në përgjithësi, procesi i zierjes së nukleateve është mjaft kaotik.
Hulumtimet tregojnë se në sipërfaqet e ngrohjes teknike numri i qendrave të avullimit varet nga materiali, struktura dhe mikrovrazhdësia e sipërfaqes, prania e heterogjenitetit në përbërjen e sipërfaqes dhe gazit (ajrit) të përthithur në sipërfaqe. Depozita të ndryshme, filma oksidi, si dhe çdo përfshirje tjetër kanë një efekt të dukshëm.
Vëzhgimet tregojnë se në kushte reale, qendrat e avullimit janë zakonisht elementë individualë të vrazhdësisë së sipërfaqes dhe mikro-vrazhdësisë (mundësisht depresione dhe depresione të ndryshme).
Në mënyrë tipike, në sipërfaqet e reja numri i qendrave të avullimit është më i lartë se në të njëjtat sipërfaqe pas zierjes së zgjatur. Kjo është kryesisht për shkak të pranisë së gazit të absorbuar në sipërfaqe. Me kalimin e kohës, gazi hiqet gradualisht, përzihet me avullin në flluskat në rritje dhe bartet në hapësirën e avullit. Procesi i vlimit dhe transferimi i nxehtësisë stabilizohen në kohë dhe intensitet.
Kushtet për formimin e flluskave të avullit ndikohen shumë nga tensioni sipërfaqësor në ndërfaqen midis lëngut dhe avullit.
Për shkak të tensionit sipërfaqësor, presioni i avullit brenda flluskës R n më e lartë se presioni i lëngut përreth R dhe. Dallimi i tyre përcaktohet nga ekuacioni i Laplace
ku σ është tensioni sipërfaqësor; R- rrezja e flluskës.
Ekuacioni i Laplasit shpreh gjendjen e ekuilibrit mekanik. Tregon se tensioni sipërfaqësor, si një guaskë elastike, "ngjesh" avullin në një flluskë dhe sa më i vogël rrezja e tij, aq më i fortë është. R.
Varësia e presionit të avullit në një flluskë nga madhësia e saj imponon karakteristika të veçanta në gjendjen e ekuilibrit termik ose termodinamik të flluskave të vogla. Avulli në flluskë dhe lëngu në sipërfaqen e saj janë në ekuilibër nëse sipërfaqja e lëngut ka një temperaturë të barabartë me temperaturën e ngopjes në presionin e avullit në flluskë, t s ( R P). Kjo temperaturë është më e lartë se temperatura e ngopjes në presion të jashtëm në lëng t s ( R dhe). Prandaj, për të arritur ekuilibrin termik, lëngu rreth flluskës duhet të mbinxehet me një sasi t s ( R P) - t s ( R dhe).
Karakteristika tjetër është se ky ekuilibër rezulton të jetë e paqëndrueshme. Nëse temperatura e lëngut tejkalon pak vlerën e ekuilibrit, atëherë një pjesë e lëngut do të avullojë në flluska dhe rrezja e tij do të rritet. Në këtë rast, sipas ekuacionit të Laplace, presioni i avullit në flluskë do të ulet. Kjo do të çojë në një devijim të ri nga gjendja e ekuilibrit. Flluska do të fillojë të rritet pa kufi. Gjithashtu, me një ulje të lehtë të temperaturës së lëngut, një pjesë e avullit do të kondensohet, madhësia e flluskës do të ulet dhe presioni i avullit në të do të rritet. Kjo do të sjellë një devijim të mëtejshëm nga kushtet e ekuilibrit, tani në drejtimin tjetër. Si rezultat, flluska do të kondensohet plotësisht dhe do të zhduket.
Rrjedhimisht, në një lëng të mbinxehur, asnjë flluskë e vogël e formuar rastësisht nuk ka aftësinë të rritet më tej, por vetëm ato, rrezja e të cilave tejkalon vlerën që korrespondon me kushtet e ekuilibrit të paqëndrueshëm mekanik dhe termik të diskutuar më sipër. Kjo vlerë minimale
ku derivati është një karakteristikë fizike e një substance të caktuar, ai përcaktohet nga ekuacioni Clapeyron - Clausis
d.m.th., ai shprehet përmes konstanteve të tjera fizike: nxehtësia e tranzicionit fazor r, dendësia e avullit ρ fq dhe lëngjeve ρ dhe temperaturën e ngopjes absolute T s.
Ekuacioni (3-2) tregon se nëse bërthamat e avullit shfaqen në pika individuale të sipërfaqes ngrohëse, atëherë vetëm ato, rrezja e lakimit të të cilëve e kalon vlerën Rmin. Meqenëse me rritjen e Δ t magnitudë Rmin zvogëlohet, shpjegon ekuacioni (3-2).
Vërehet eksperimentalisht fakti i rritjes së numrit të qendrave të avullimit me rritjen e temperaturës së sipërfaqes.
Një rritje në numrin e qendrave të avullimit me presion në rritje shoqërohet gjithashtu me një ulje Rmin, sepse me rritjen e presionit vlera p's rritet dhe σ zvogëlohet. Llogaritjet tregojnë se për ujin që zien në presion atmosferik, në Δ t= 5°С Rmin= 6,7 µm, dhe në Δ t= 25°С Rmin= 1,3 μm.
Vëzhgimet e bëra duke përdorur filmimin me shpejtësi të lartë tregojnë se në një regjim fiks vlimi, frekuenca e formimit të flluskave të avullit nuk është e njëjtë si në pika të ndryshme të sipërfaqes ashtu edhe me kalimin e kohës. Kjo i jep procesit të vlimit një karakter kompleks statistikor. Prandaj, ritmet e rritjes dhe madhësitë e ndarjes së flluskave të ndryshme karakterizohen gjithashtu nga devijime të rastësishme rreth vlerave të caktuara mesatare.
Pasi flluska arrin një madhësi të caktuar, ajo shkëputet nga sipërfaqja. Madhësia e grisjes përcaktohet kryesisht nga ndërveprimi i gravitetit, tensionit sipërfaqësor dhe inercisë. Vlera e fundit përfaqëson një reaksion dinamik që ndodh në një lëng për shkak të rritjes së shpejtë të flluskave në madhësi. Kjo forcë zakonisht parandalon që flluskat të shkëputen. Për më tepër, natyra e zhvillimit dhe ndarjes së flluskave varet kryesisht nga fakti nëse lëngu e lag sipërfaqen ose nuk e lag atë. Aftësia njomëse e një lëngu karakterizohet nga këndi i kontaktit θ, i cili formohet midis murit dhe sipërfaqes së lirë të lëngut. Sa më i madh θ, aq më e keqe është aftësia njomëse e lëngut. Në përgjithësi pranohet se për θ<90° (рис. 3.6, A), lëngu lag sipërfaqen, por në θ >90° jo. Vlera e këndit të kontaktit varet nga natyra e lëngut, materiali, gjendja dhe pastërtia e sipërfaqes. Nëse një lëng i vluar lag sipërfaqen ngrohëse, atëherë flluskat e avullit kanë një kërcell të hollë dhe dalin lehtësisht nga sipërfaqja (Fig. 3.7, A). Nëse lëngu nuk e lag sipërfaqen, atëherë flluskat e avullit kanë një kërcell të gjerë (Fig. 3.7, b) dhe zbresin përgjatë istmusit, ose ndodh avullimi në të gjithë sipërfaqen.
Duke zier- ky është avullimi që ndodh njëkohësisht si nga sipërfaqja ashtu edhe në të gjithë vëllimin e lëngut. Ai konsiston në faktin se flluska të shumta notojnë lart dhe shpërthejnë, duke shkaktuar një vlimi karakteristik.
Siç tregon përvoja, zierja e një lëngu në një presion të jashtëm të caktuar fillon në një temperaturë të mirëpërcaktuar që nuk ndryshon gjatë procesit të vlimit dhe mund të ndodhë vetëm kur energjia furnizohet nga jashtë si rezultat i shkëmbimit të nxehtësisë (Fig. 1 ):
ku L është nxehtësia specifike e avullimit në pikën e vlimit.
Mekanizmi i vlimit: një lëng përmban gjithmonë një gaz të tretur, shkalla e tretjes së të cilit zvogëlohet me rritjen e temperaturës. Përveç kësaj, ka gaz të përthithur në muret e anijes. Kur lëngu nxehet nga poshtë (Fig. 2), gazi fillon të lëshohet në formën e flluskave në muret e enës. Lëngu avullon në këto flluska. Prandaj, përveç ajrit, ato përmbajnë avull të ngopur, presioni i të cilit rritet shpejt me rritjen e temperaturës dhe flluskat rriten në vëllim dhe për rrjedhojë rriten forcat e Arkimedit që veprojnë mbi to. Kur forca lëvizëse bëhet më e madhe se graviteti i flluskës, ajo fillon të notojë. Por derisa lëngu të nxehet në mënyrë të barabartë, ndërsa ngjitet, vëllimi i flluskës zvogëlohet (presioni i avullit të ngopur zvogëlohet me uljen e temperaturës) dhe, para se të arrijnë në sipërfaqen e lirë, flluskat zhduken (shemben) (Fig. 2, a), gjë që kjo është arsyeja pse ne dëgjojmë një zhurmë karakteristike para se të ziejë. Kur temperatura e lëngut barazohet, vëllimi i flluskës do të rritet ndërsa rritet, pasi presioni i avullit të ngopur nuk ndryshon, dhe presioni i jashtëm në flluskë, që është shuma e presionit hidrostatik të lëngut mbi flluskë. dhe presioni atmosferik, zvogëlohet. Flluska arrin në sipërfaqen e lirë të lëngut, shpërthen dhe del avulli i ngopur (Fig. 2, b) - lëngu vlon. Presioni i avullit të ngopur në flluska është pothuajse i barabartë me presionin e jashtëm.
Temperatura në të cilën presioni i avullit të ngopur të një lëngu është i barabartë me presionin e jashtëm në sipërfaqen e tij të lirë quhet pikë vlimi lëngjeve.
Meqenëse presioni i avullit të ngopur rritet me rritjen e temperaturës, dhe gjatë vlimit duhet të jetë i barabartë me presionin e jashtëm, atëherë me rritjen e presionit të jashtëm rritet pika e vlimit.
Pika e vlimit varet gjithashtu nga prania e papastërtive, zakonisht duke u rritur me rritjen e përqendrimit të papastërtive.
Nëse së pari e lironi lëngun nga gazi i tretur në të, atëherë ai mund të mbinxehet, d.m.th. ngrohjes mbi pikën e vlimit. Kjo është një gjendje e paqëndrueshme e lëngshme. Mjaftojnë goditjet e vogla dhe lëngu vlon dhe temperatura e tij bie menjëherë në pikën e vlimit.
Çdo gjë që na rrethon në jetën e përditshme mund të përfaqësohet në formën e proceseve fizike dhe kimike. Ne vazhdimisht kryejmë shumë manipulime që shprehen me formula dhe ekuacione, madje pa e ditur. Një proces i tillë është zierja. Ky është një fenomen që absolutisht të gjitha amvisat e përdorin kur gatuajnë. Na duket absolutisht e zakonshme. Por le ta shohim procesin e vlimit nga pikëpamja shkencore.
Zierje - çfarë është ajo?
Është e njohur që nga fizika e shkollës se materia mund të jetë në gjendje të lëngët dhe të gaztë. Procesi i shndërrimit të një lëngu në gjendje avulli është duke vluar. Kjo ndodh vetëm kur arrihet ose tejkalohet një temperaturë e caktuar. Presioni gjithashtu merr pjesë në këtë proces dhe duhet të merret parasysh. Çdo lëng ka pikën e vet të vlimit, e cila nxit procesin e formimit të avullit.
Ky është ndryshimi domethënës midis vlimit dhe avullimit, i cili ndodh në çdo temperaturë të lëngut.
Si ndodh vlimi?
Nëse keni zier ndonjëherë ujë në një enë qelqi, keni vërejtur formimin e flluskave në muret e enës ndërsa lëngu nxehet. Ato formohen për faktin se ajri grumbullohet në mikroçarjet e enëve, të cilat fillojnë të zgjerohen kur nxehen. Flluskat përbëhen nga avujt e lëngshëm nën presion. Këto çifte quhen të ngopura. Ndërsa lëngu nxehet, presioni në flluskat e ajrit rritet dhe ato rriten në madhësi. Natyrisht, ata fillojnë të ngrihen në majë.
Por, nëse lëngu nuk ka arritur ende pikën e vlimit, atëherë flluskat në shtresat e sipërme ftohen, presioni ulet dhe përfundojnë në fund të enës, ku përsëri nxehen dhe ngrihen lart. Ky proces është i njohur për çdo amvise; uji duket se fillon të bëjë zhurmë. Sapo të krahasohet temperatura e lëngut në shtresat e sipërme dhe të poshtme, flluskat fillojnë të ngrihen në sipërfaqe dhe shpërthejnë - ndodh vlimi. Kjo është e mundur vetëm kur presioni brenda flluskave bëhet i njëjtë me presionin e vetë lëngut.
Siç e kemi përmendur tashmë, çdo lëng ka regjimin e vet të temperaturës në të cilin fillon procesi i zierjes. Për më tepër, gjatë gjithë procesit temperatura e substancës mbetet e pandryshuar, e gjithë energjia e çliruar shpenzohet për avullim. Kjo është arsyeja pse tenxheret e amvisave të pakujdesshme digjen - e gjithë përmbajtja e tyre zien dhe vetë ena fillon të nxehet.
Pika e vlimit është drejtpërdrejt proporcionale me presionin e ushtruar në të gjithë lëngun, më saktë, në sipërfaqen e tij. Në kursin e fizikës shkollore thuhet se uji fillon të vlojë në një temperaturë prej njëqind gradë Celsius. Por pak njerëz kujtojnë se kjo deklaratë është e vërtetë vetëm në kushte normale presioni. Vlera standarde konsiderohet të jetë njëqind e një kilopascal. Nëse rrisni presionin, lëngu do të vlojë në një temperaturë të ndryshme.
Kjo pronë fizike përdoret nga prodhuesit e pajisjeve moderne shtëpiake. Një shembull do të ishte një tenxhere me presion. Të gjitha amvisat e dinë se në pajisje të tilla ushqimi gatuhet shumë më shpejt se në tiganët e zakonshëm. Me çfarë lidhet kjo? Me presionin që krijohet në tenxhere me presion. Është dyfishi i normës. Prandaj, uji vlon në afërsisht njëqind e njëzet gradë Celsius.
Nëse keni qenë ndonjëherë në male, keni vëzhguar procesin e kundërt. Në lartësi, uji fillon të ziejë në nëntëdhjetë gradë, gjë që e ndërlikon ndjeshëm procesin e gatimit. Banorët vendas dhe alpinistët që kalojnë gjithë kohën e lirë në male i dinë mirë këto vështirësi.
Pak më shumë për zierjen
Shumë njerëz kanë dëgjuar një shprehje të tillë si "pika e vlimit" dhe ndoshta u habitën që ne nuk e përmendëm atë në artikull. Në fakt, ne e kemi përshkruar tashmë atë. Mos nxitoni ta rilexoni tekstin. Fakti është se në fizikë pika dhe temperatura e procesit të vlimit konsiderohen identike.
Në botën shkencore, ndarja në këtë terminologji bëhet vetëm në rastin e përzierjes së substancave të ndryshme të lëngshme. Në një situatë të tillë, është pika e vlimit që përcaktohet dhe më e vogla nga të gjitha të mundshmet. Është kjo që merret si normë për të gjithë përbërësit e përzierjes.
Uji: fakte interesante rreth proceseve fizike
Në eksperimentet laboratorike, fizikanët gjithmonë marrin lëng pa papastërti dhe krijojnë kushte të jashtme absolutisht ideale. Por në jetë gjithçka ndodh pak më ndryshe, sepse shpesh i shtojmë kripë ujit ose i shtojmë erëza të ndryshme. Cila do të jetë pika e vlimit në këtë rast?
Uji i kripur kërkon një temperaturë më të lartë për të vluar se uji i freskët. Kjo është për shkak të papastërtive të natriumit dhe klorit. Molekulat e tyre përplasen me njëra-tjetrën dhe kërkohet një temperaturë shumë më e lartë për t'i ngrohur ato. Ekziston një formulë e caktuar që ju lejon të llogaritni pikën e vlimit të ujit të kripur. Ju lutemi vini re se gjashtëdhjetë gram kripë për litër ujë rrit pikën e vlimit me dhjetë gradë.
A mund të vlojë uji në vakum? Shkencëtarët kanë vërtetuar se mund. Por pika e vlimit në këtë rast duhet të arrijë një kufi prej treqind gradë Celsius. Në fund të fundit, në një vakum presioni është vetëm katër kilopascal.
Të gjithë ne ziejmë ujin në një kazan, kështu që jemi të njohur me një fenomen kaq të pakëndshëm si "shkalla". Çfarë është dhe pse është formuar? Në fakt, gjithçka është e thjeshtë: uji i freskët ka shkallë të ndryshme fortësie. Përcaktohet nga sasia e papastërtive në lëng, më së shpeshti përmban kripëra të ndryshme. Gjatë procesit të zierjes, ato shndërrohen në sediment dhe në sasi të mëdha shndërrohen në shkallë.
A mund të vlojë alkooli?
Zierja e alkoolit përdoret në procesin e zierjes së dritës së hënës dhe quhet distilim. Ky proces varet drejtpërdrejt nga sasia e ujit në tretësirën e alkoolit. Nëse marrim për bazë alkoolin e pastër etilik, atëherë pika e tij e vlimit do të jetë afër shtatëdhjetë e tetë gradë Celsius.
Nëse i shtoni ujë alkoolit, pika e vlimit të lëngut rritet. Në varësi të përqendrimit të tretësirës, ajo do të vlojë në intervalin nga shtatëdhjetë e tetë gradë deri në njëqind gradë Celsius. Natyrisht, gjatë procesit të zierjes, alkooli do të kthehet në avull në një interval kohor më të shkurtër se uji.
Zierja është procesi i ndryshimit të gjendjes së grumbullimit të një substance. Kur flasim për ujin, nënkuptojmë ndryshimin nga një gjendje e lëngshme në një gjendje avulli. Është e rëndësishme të theksohet se vlimi nuk është avullim, i cili mund të ndodhë edhe në temperaturën e dhomës. Gjithashtu nuk duhet të ngatërrohet me zierjen, që është procesi i ngrohjes së ujit në një temperaturë të caktuar. Tani që i kemi kuptuar konceptet, mund të përcaktojmë se në çfarë temperature vlon uji.
Procesi
Procesi i transformimit të gjendjes së grumbullimit nga lëngët në të gaztë është kompleks. Dhe megjithëse njerëzit nuk e shohin atë, ka 4 faza:
- Në fazën e parë, flluska të vogla formohen në fund të enës së nxehtë. Ato mund të shihen edhe në anët ose në sipërfaqen e ujit. Ato formohen për shkak të zgjerimit të flluskave të ajrit, të cilat janë gjithmonë të pranishme në të çarat e enës ku nxehet uji.
- Në fazën e dytë, vëllimi i flluskave rritet. Ata të gjithë fillojnë të nxitojnë në sipërfaqe, pasi brenda tyre ka avull të ngopur, i cili është më i lehtë se uji. Ndërsa temperatura e ngrohjes rritet, presioni i flluskave rritet dhe ato shtyhen në sipërfaqe falë forcës së njohur të Arkimedit. Në këtë rast, ju mund të dëgjoni tingullin karakteristik të vlimit, i cili formohet për shkak të zgjerimit të vazhdueshëm dhe zvogëlimit të madhësisë së flluskave.
- Në fazën e tretë, një numër i madh flluskash mund të shihen në sipërfaqe. Kjo fillimisht krijon turbullira në ujë. Ky proces quhet gjerësisht "vlimi i bardhë" dhe zgjat një periudhë të shkurtër kohe.
- Në fazën e katërt, uji vlon intensivisht, në sipërfaqe shfaqen flluska të mëdha që shpërthejnë dhe mund të shfaqen spërkatje. Më shpesh, spërkatja do të thotë që lëngu ka arritur temperaturën e tij maksimale. Avulli do të fillojë të dalë nga uji.
Dihet që uji vlon në një temperaturë prej 100 gradë, gjë që është e mundur vetëm në fazën e katërt.
Temperatura e avullit
Avulli është një nga gjendjet e ujit. Kur hyn në ajër, ai, si gazrat e tjerë, ushtron një presion të caktuar mbi të. Gjatë avullimit, temperatura e avullit dhe e ujit mbetet konstante derisa i gjithë lëngu të ndryshojë gjendjen e grumbullimit. Ky fenomen mund të shpjegohet me faktin se gjatë zierjes, e gjithë energjia shpenzohet për shndërrimin e ujit në avull.
Në fillim të zierjes, formohet avulli i lagësht dhe i ngopur, i cili bëhet i thatë pasi të jetë avulluar i gjithë lëngu. Nëse temperatura e tij fillon të kalojë temperaturën e ujit, atëherë avulli i tillë mbinxehet dhe karakteristikat e tij do të jenë më afër gazit.
Ujë me kripë të vluar
Është mjaft interesante të dihet se në çfarë temperature vlon uji me përmbajtje të lartë kripe. Dihet se duhet të jetë më i lartë për shkak të përmbajtjes së joneve Na+ dhe Cl- në përbërje, të cilat zënë zonën ndërmjet molekulave të ujit. Kështu ndryshon përbërja kimike e ujit me kripë nga lëngu i zakonshëm i freskët.
Fakti është se në ujin e kripur ndodh një reaksion hidratimi - procesi i shtimit të molekulave të ujit në jonet e kripës. Lidhjet midis molekulave të ujit të freskët janë më të dobëta se ato të formuara gjatë hidratimit, kështu që do të duhet më shumë kohë që një lëng me kripë të tretur të ziejë. Me rritjen e temperaturës, molekulat në ujin e kripur lëvizin më shpejt, por ka më pak prej tyre, duke bërë që përplasjet mes tyre të ndodhin më rrallë. Si rezultat, prodhohet më pak avull dhe presioni i tij është më i ulët se presioni i avullit të ujit të freskët. Rrjedhimisht, do të kërkohet më shumë energji (temperaturë) për avullimin e plotë. Mesatarisht, për të zier një litër ujë që përmban 60 gram kripë, është e nevojshme të rritet shkalla e vlimit të ujit me 10% (d.m.th., me 10 C).
Varësia e vlimit nga presioni
Dihet se në male, pavarësisht përbërjes kimike të ujit, pika e vlimit do të jetë më e ulët. Kjo ndodh sepse presioni atmosferik është më i ulët në lartësi. Presioni normal konsiderohet të jetë 101.325 kPa. Me të, pika e vlimit të ujit është 100 gradë Celsius. Por nëse ngjiteni në një mal, ku presioni është mesatarisht 40 kPa, atëherë uji atje do të vlojë në 75,88 C. Por kjo nuk do të thotë se do t'ju duhet të kaloni gati gjysmën e kohës duke gatuar në mal. Trajtimi termik i ushqimeve kërkon një temperaturë të caktuar.
Besohet se në një lartësi prej 500 metrash mbi nivelin e detit, uji do të vlojë në 98.3 C, dhe në një lartësi prej 3000 metrash pika e vlimit do të jetë 90 C.
Vini re se ky ligj zbatohet edhe në drejtim të kundërt. Nëse vendosni një lëng në një balonë të mbyllur përmes së cilës avulli nuk mund të kalojë, atëherë me rritjen e temperaturës dhe formimin e avullit, presioni në këtë balonë do të rritet dhe vlimi me presion të rritur do të ndodhë në një temperaturë më të lartë. Për shembull, në një presion prej 490.3 kPa, pika e vlimit të ujit do të jetë 151 C.
Ujë i distiluar i zier
Uji i distiluar është ujë i pastruar pa asnjë papastërti. Shpesh përdoret për qëllime mjekësore ose teknike. Duke pasur parasysh që nuk ka papastërti në një ujë të tillë, ai nuk përdoret për gatim. Është interesante të theksohet se uji i distiluar vlon më shpejt se uji i zakonshëm i freskët, por pika e vlimit mbetet e njëjtë - 100 gradë. Sidoqoftë, ndryshimi në kohën e vlimit do të jetë minimal - vetëm një pjesë e sekondës.
Në një çajnik
Njerëzit shpesh pyesin se në çfarë temperature vlon uji në një kazan, pasi këto janë pajisjet që përdorin për të zier lëngjet. Duke marrë parasysh faktin se presioni atmosferik në apartament është i barabartë me standardin, dhe uji i përdorur nuk përmban kripëra dhe papastërti të tjera që nuk duhet të jenë aty, atëherë pika e vlimit do të jetë gjithashtu standarde - 100 gradë. Por nëse uji përmban kripë, atëherë pika e vlimit, siç e dimë tashmë, do të jetë më e lartë.
konkluzioni
Tani e dini se në cilën temperaturë uji vlon, dhe si presioni atmosferik dhe përbërja e lëngut ndikojnë në këtë proces. Nuk ka asgjë të komplikuar për këtë, dhe fëmijët marrin një informacion të tillë në shkollë. Gjëja kryesore është të mbani mend se ndërsa presioni zvogëlohet, pika e vlimit të lëngut gjithashtu zvogëlohet, dhe ndërsa rritet, rritet gjithashtu.
Në internet mund të gjeni shumë tabela të ndryshme që tregojnë varësinë e pikës së vlimit të një lëngu nga presioni atmosferik. Ato janë të disponueshme për të gjithë dhe përdoren në mënyrë aktive nga nxënësit e shkollave, studentët dhe madje edhe mësuesit në institute.
Procesi i zierjes së ujit përbëhet nga tre faza:
- fillimi i fazës së parë - flluska të vogla ajri që kërcejnë nga fundi i kazanit ose ndonjë enë tjetër në të cilën uji vihet në valë dhe formacione të reja flluskash shfaqen në sipërfaqen e ujit. Gradualisht, numri i flluskave të tilla rritet.
- Në të dytën faza e ujit të vluar ka një ngritje masive të shpejtë të flluskave lart, duke shkaktuar fillimisht një turbullirë të lehtë të ujit, e cila më pas kthehet në "zbardhje", në të cilën uji duket si një përrua burimi. Ky fenomen quhet zierje çelësi i bardhë dhe jashtëzakonisht jetëshkurtër.
– faza e tretë shoqërohet me procese intensive të vlimit të ujit, shfaqjen e flluskave të mëdha që shpërthejnë dhe spërkatjet në sipërfaqe. Një sasi e madhe spërkatjesh do të thotë se uji ka vluar shumë.
Nga rruga, nëse ju pëlqen të pini çaj të përgatitur me ujë të pastër natyror, atëherë mund të bëni një porosi për këtë pa lënë shtëpinë tuaj, në faqen e internetit, për shembull: http://www.aqualader.ru/. Pas së cilës kompania e dërgesës së ujit do ta dorëzojë atë në shtëpinë tuaj.
Vëzhguesit e zakonshëm kanë vënë re prej kohësh faktin se të tre fazat e ujit të vluar shoqërohen me tinguj të ndryshëm. Uji në fazën e parë bën një tingull të hollë mezi të dëgjueshëm. Në fazën e dytë, tingulli kthehet në zhurmë, që të kujton zhurmën e një tufe bletësh. Në fazën e tretë, tingujt e ujit të vluar humbasin uniformitetin e tyre dhe bëhen të mprehtë dhe të zhurmshëm, duke u rritur në mënyrë kaotike.
Të gjitha faza e ujit të vluar verifikohen lehtësisht nga përvoja. Pasi të kemi filluar ngrohjen e ujit në një enë qelqi të hapur dhe duke matur periodikisht temperaturën, pas një periudhe të shkurtër kohe do të fillojmë të vëzhgojmë flluska që mbulojnë pjesën e poshtme dhe muret e enës.
Le të hedhim një vështrim më të afërt në flluskën që shfaqet afër fundit. Duke rritur gradualisht volumin e saj, flluska gjithashtu rrit zonën e kontaktit me ujin e ngrohjes, i cili ende nuk ka arritur një temperaturë të lartë. Si rezultat i kësaj, avulli dhe ajri brenda flluskës ftohet, si rezultat i së cilës presioni i tyre zvogëlohet, dhe graviteti i ujit shpërthen flluskën. Pikërisht në këtë moment uji lëshon një tingull karakteristik të vlimit, i cili ndodh për shkak të përplasjeve të ujit me fundin e enës në ato vende ku shpërthejnë flluskat.
Ndërsa temperatura në shtresat e poshtme të ujit i afrohet 100 gradë Celsius, presioni brenda flluskës barazohet me presionin e ujit mbi to, si rezultat i të cilit flluskat zgjerohen gradualisht. Një rritje në vëllimin e flluskave çon gjithashtu në një rritje të forcës së lëvizshmërisë mbi to, nën ndikimin e së cilës flluskat më voluminoze shkëputen nga muret e enës dhe ngrihen me shpejtësi lart. Nëse shtresa e sipërme e ujit nuk ka arritur ende 100 gradë, atëherë flluska, duke rënë në ujë më të ftohtë, humbet një pjesë të avullit të ujit që kondensohet dhe shkon në ujë. Në këtë rast, flluskat përsëri zvogëlohen në madhësi dhe bien poshtë nën ndikimin e gravitetit. Pranë pjesës së poshtme, ato përsëri fitojnë vëllim dhe ngrihen lart, dhe janë këto ndryshime në madhësinë e flluskave që krijojnë zhurmën karakteristike të ujit të vluar.
Në kohën kur i gjithë vëllimi i ujit arrin 100 gradë, flluskat në rritje nuk zvogëlohen më në madhësi, por shpërthejnë në vetë sipërfaqen e ujit. Në këtë rast, avulli lëshohet nga jashtë, i shoqëruar nga një tingull karakteristik gurgullimë - kjo do të thotë se uji po vlon. Temperatura në të cilën një lëng arrin të vlojë varet nga presioni që përjeton sipërfaqja e tij e lirë. Sa më i lartë ky presion, aq më e lartë është temperatura e kërkuar dhe anasjelltas.
Ai ujë vlon në 100 gradë Celsiusështë një fakt i njohur. Por ia vlen të merret parasysh se kjo temperaturë është e vlefshme vetëm nën presion normal atmosferik (rreth 101 kilopascals). Me rritjen e presionit, rritet edhe temperatura në të cilën lëngu arrin të vlojë. Për shembull, në tenxhere me presion, ushqimi gatuhet nën presion që i afrohet 200 kilopascals, në të cilin pika e vlimit të ujit është 120 gradë. Në ujë në këtë temperaturë, gatimi vazhdon shumë më shpejt se në temperaturën normale të vlimit - prandaj emri i tiganit.
Prandaj, një ulje e presionit gjithashtu ul pikën e vlimit të ujit. Për shembull, banorët e rajoneve malore, që jetojnë në një lartësi prej 3 kilometrash, arrijnë ujin e vluar më shpejt se banorët e fushave - të gjitha fazat e ujit të valë ndodhin më shpejt, pasi kjo kërkon vetëm 90 gradë me një presion prej 70 kilopascals. Por banorët e malit nuk mund të ziejnë, për shembull, një vezë pule, pasi temperatura minimale në të cilën mpikset e bardha është saktësisht 100 gradë Celsius.
